用二次諧波色散掃描表征超短激光脈衝(chong) （本文譯自Characterizing ultrashort laser pulses with second harmonic dispersion scans，Ivan Sytcevich, Chen Guo, Sara Mikaelsson, Jan Vogelsang, Anne-Lise Viotti, Benjamín Alonso, Rosa Romero, Paulo T. Guerreiro, Anne L’Huillier, Helder Crespo, Miguel Miranda, and Cord L. Arnold）1.介紹超短激光 ...
。在沒有額外色散補償(chang) 的情況下將近紅外激光脈衝(chong) 壓縮40倍，產(chan) 生4.6fs、20 μJ 的脈衝(chong) (~2 周期，~4 GW 峰值功率），中心波長在600nm附近。作者：R. Piccoli，J. M. Brown ... L. Razzari原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00888-73 快報標題：雙光梳高光譜數字全息簡介：由兩(liang) 個(ge) 重複頻率略有不同的頻率梳和無透鏡相機傳(chuan) 感器組成的幹涉儀(yi) 構成雙光梳數字全息，可實現具有高時間相幹性的高頻率複用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie P ...
一個(ge) 數量級。色散工程(dispersion engineering)旨在通過利用群延遲和群延遲色散聚焦寬帶光來緩解與(yu) 波長相關(guan) 的像差，但是這種技術從(cong) 根本上不能擁有大孔徑設計。因此，現有的方法在不嚴(yan) 重減小數值孔徑或支持的波長範圍的情況下，無法增加可實現的孔徑尺寸。其它一些嚐試解決(jue) 方案僅(jin) 限於(yu) 離散波長或窄帶照明。除了色差外，超表麵還具有強烈的幾何像差，限製了它們(men) 在寬視場成像中的国产成人在线观看免费网站。而支持寬視場的手段通常要麽(me) 依賴於(yu) 小的輸入孔徑(限製光的采集)，要麽(me) 使用多個(ge) 超表麵(極大增加製造複雜度)。此外，多個(ge) 超表麵之間是有間隙的，且間隙與(yu) 孔徑成線性比例，因此隨著孔徑的增加，meta-optics的尺寸優(you) 勢就消失了。 ...
tion)、色散補償(chang) 、逆傅裏葉變換等，生成的體(ti) 積數據用log對數變換後保存。B-scan運用特定的黑白閾值生成。體(ti) 積數據需要采用裁剪的方法移除振鏡回返和透鏡反射偽(wei) 影。（2）OCT掃描頭設計和製造。眼前節(anterior segment)成像使用遠心掃描頭(如圖1c)，利用掃描振鏡完成橫向追蹤。視網膜成像使用傳(chuan) 統的4f視網膜望遠鏡(如圖1d)，其在視網膜的共軛平麵放置一個(ge) 快速反射鏡(fast steering mirror, FSM)。視網膜的橫向追蹤通過在望遠鏡的傅裏葉平麵上的FSM引入一個(ge) 掃描傾(qing) 斜實現。視網膜和眼前節成像需要更換掃描頭。掃描頭的光學設計使用光線追跡軟件完成(如圖1e,f)。 ...
式混合和模式色散。要實現成像，多模光纖內(nei) 窺鏡需要依賴傳(chuan) 輸特性的校準。這可以通過依序激發所有支持的光纖模式，然後使用數字全息或神經網絡來記錄光學傳(chuan) 遞函數來實現。可編程的光學元件，如空間光調製器(SLM)預先編碼光纖近端的光場，以在光纖遠端獲得想要的光場分布。這可以在光纖遠端麵產(chan) 生聚焦和其它更複雜的光場模式。OTF與(yu) 光纖的彎曲、波長漂移、溫度變化強相關(guan) ，這意味著需要實時原位校準。但實際上校準很複雜，很難實現實時。相比之下，CFB在分離的纖芯中引導不同的模式。當芯間串擾可以忽略的時候，沒有模式混合產(chan) 生。然而，隨機相位變化在鄰近纖芯之間發生。這可以使用SLM通過數字光學相位共軛(digital opt ...
（9）4.1色散補償(chang) 顯微鏡中是否需要色散補償(chang) ？對於(yu) 隨激發強度非線性縮放的成像過程，色散補償(chang) 似乎可以明顯提高激發效率（即產(chan) 生非線性信號光子的能力)。然而，評估色散補償(chang) 係統對於(yu) 信號光子產(chan) 生的淨影響是非常重要的。為(wei) 了優(you) 化顯微鏡的激發效率，保持衍射極限焦斑，即該焦斑在時間上是傅裏葉限製（脈寬的下限）的。正如球差會(hui) 在空間上擴大聚焦體(ti) 積並降低激發效率一樣，擴束鏡、掃描光學係統和顯微鏡物鏡中的色散會(hui) 延長脈衝(chong) 持續時間，並降低脈衝(chong) 質量。有多種策略可用於(yu) 對這些光學器件的色散進行預補償(chang) ，以確保傅裏葉變換極限或接近傅裏葉限製的聚焦脈衝(chong) 。值得注意的是，應考慮補償(chang) 方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實現的增益。例如，如果 ...
各種色光將因色散而有不同的傳(chuan) 播途徑,結果導致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為(wei) 色差。通常用兩(liang) 種按接收器的性質而選定的單色光來描達色差。對於(yu) 目視光學係統，都選為(wei) 藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩(liang) 種。其中描述這兩(liang) 種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為(wei) 位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體(ti) 的像大小差異的色差稱為(wei) 倍率色差或垂軸色差。如下圖,軸上點A發出一束近軸白光,經光學係統後，其中F光交光軸於(yu) A'F,C光交光 軸於(yu) A'C。顯然,這兩(liang) 點是A 點被藍光和紅光所成的高斯像點。它們(men) 相對於(yu) 光學係統最後一麵的距商分別為(wei) l'F和l'C ...
500mm。色散補償(chang) 由激光在一對Gires-Tournois幹涉儀(yi) (GTI)反射鏡（Layertec）之間反射4次實現，每次反射約1300fs。早期的KGW/KYW激光設計，使用棱鏡對在腔內(nei) 做色散補償(chang) ，通過改變棱鏡的插入距離，可以改變輸出激光的中心波長或帶寬。在過去的幾年裏，GTI成為(wei) 色散補償(chang) 的主流選擇，因為(wei) 它緊湊且容易裝配。盡管已經有許多理論依據（通過負群延遲色散抵消增益介質裏的自相位調製，產(chan) 生一個(ge) 可支持穩定模式鎖定的色散範圍）指導如何構建一個(ge) 穩定的鎖模腔，在構建用於(yu) 特定實際国产成人在线观看免费网站的振蕩器的時候，還是需要用到反複試錯法，特別是使用離散值GTI反射鏡的時候。我們(men) 需要逐漸增加負色散，直到獲得穩定的 ...
各種色光將因色散而有不同的傳(chuan) 播途徑,結果導致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為(wei) 色差。通常用兩(liang) 種按接收器的性質而選定的單色光來描達色差。對於(yu) 目視光學係統，都選為(wei) 藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩(liang) 種。其中描述這兩(liang) 種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為(wei) 位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體(ti) 的像大小差異的色差稱為(wei) 倍率色差或垂軸色差。校正了位置色差的光學係統，隻能使二種色光的像點或像麵重合在一起，但二種色光的焦距並不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體(ti) 的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學係統的倍率色差,用二種色光的主光線與(yu) 高斯像麵的 ...
並驗證其光學色散。該結構具有重複60次(ZnO/Al2O3) × 60次的ZnO和Al203層對。為(wei) 了確定ZnO和Al2O3的光學常數，測量了這兩(liang) 種材料的兩(liang) 厚樣品。圖1 厚氧化鋁樣品的測量:模型與(yu) 測量的擬合。測定了Al2O3的厚度和光學常數。測量厚度:269 nm(光色散見圖2)圖2 測量所得Al2O3的光學色散。色散用柯西近似表示圖3 Al2O3薄樣品。從(cong) 厚Al2O3樣品測定的光學色散在這裏被用來驗證樣品的性質是有效的薄膜。厚度測定為(wei) 7.7nm。圖表顯示了模型與(yu) 實測數據的擬合圖4 厚ZnO薄膜:模型與(yu) 實測數據的擬合。厚度和光色散由擬合決(jue) 定。厚度:342 nm圖5 通過測量厚ZnO樣品確定Zn ...
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