立體(ti) 結構上的色散過渡。當光波的入射角滿足一定條件時，各級衍射光在介質內(nei) 相互幹涉，高級次衍射光互相抵消後隻存在 0 級和+1級(或-1 級)衍射光的現象，即為(wei) 布拉格衍射，如下圖所示。若參數選擇合理且超聲功率滿足條件，則可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中於(yu) +1 級(或-1級)衍射光，大大提高了能量利用率。要實現布拉格衍射，光波的入射角必須滿足幹涉加強的條件，該條件即布拉格方程。若衍射光之間的光程差為(wei) 其波長的整倍數，即它們(men) 同相位，則滿足了相幹增強的條件，發生布拉格衍射。上式稱為(wei) 布拉格方程。根據該方程，隻有當光束的入射角為(wei) 布拉格角時，各衍射光在聲波麵上才能達到同相位，發生相幹加強 ...
源具有良好的色散，上述瑞利線可以縮小到15波數。但是在光譜區域仍然存在較強的雜散光，其強度是瑞利線的100倍，掩蓋了矽的拉曼信號。這些雜散光來自於(yu) 激發光源，所以需要進一步淨化單色激發。圖2常見的帶通隨著入射角的增大也會(hui) 出現失真和偏振分裂現象，類似於(yu) 上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩(liang) 個(ge) 不同角度下的TBP濾光片，其在60°範圍內(nei) 具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據需要調整角度。圖3b則是兩(liang) 片TBP濾光片經過精細調整入射角後的透射譜，可窄至1 nm，是可調諧激光源的優(you) 質選擇。圖中灰色虛線則是長通TLP的邊緣截止線。圖3下圖4a所示中在光柵濾光後加入上述兩(liang) 片TBP濾光片即可得到幹淨的矽拉曼譜，如圖4b ...
光纖中偏振模色散測量中有所国产成人在线观看免费网站。利用光纖的二階橫向電光效應，把單模光纖或液體(ti) 芯光纖彎曲成螺旋型，放置在高壓線路附近。電壓會(hui) 引起光纖中光波偏振態的變化。光纖在彎曲成螺旋形時，離線路越遠，螺紋間距越大，高頻率的振動測量，使用POTDR也是不錯的選擇。基於(yu) 頻譜分析的POTDR係統具有靈敏度高，對外界幹擾反應及時、抗噪能力強，可測量頻率高達5kHz的振動。在偏振模色散測量中，主要是解決(jue) 雙折射對高速傳(chuan) 輸的影響。由於(yu) 光纖中存在雙折射，脈衝(chong) 光在光纖中傳(chuan) 播時，其相互垂直的兩(liang) 個(ge) 模式的傳(chuan) 播常數並不相同，因而導致脈衝(chong) 光展寬，產(chan) 生偏振模色散（PMD）。可用POTDR技術測試現有的係統，測試PMD，替換掉PMD較大的部 ...
狀和腔的整體(ti) 色散。原則上，後續調製可以進一步縮短這種激光器的脈衝(chong) 寬度；然而，測得的光譜寬度將相應增加。您可以通過我們(men) 昊量光電的官方網站www.weilancj.com了解更多的国产欧美在线信息，或直接來電谘詢4006-888-532，我們(men) 將竭誠為(wei) 您服務。 ...
計grant色散分布的量子限製估計，反之亦然。作者：Ilaria Gianani, Francesco Albarelli,...Marco Barbieri鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.4404385.標題：來自非對稱半導體(ti) 量子阱中子帶間位移電流的單周期太赫茲(zi) 脈衝(chong) 簡介：展示了一種源自電子位移電流的非對稱半導體(ti) 量子阱中的新型超快非線性光學響應，由飛秒中紅外脈衝(chong) 引起的共振子帶間激發引起電子電荷的瞬態空間位移，從(cong) 而引起單周期太赫茲(zi) 脈衝(chong) 的發射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser鏈接：https: ...
的幾何像差、色散效應、相機抖動、大氣擾動也都會(hui) 產(chan) 生模糊偽(wei) 影。使用計算成像校正光學像差最有名的實例之一是哈勃望遠鏡，它證明了計算成像在提高成像質量上的潛力，並且對計算成像界的一些早期工作產(chan) 生了激勵作用。在計算成像的幫助下，光學設計者們(men) 可以使用以下的方法來補償(chang) 成像中的不完美，它們(men) 是解耦、協同和集成。4.3a 解耦解耦設計是光學設計和後端檢測處理各自獨立的另外一種說法。傳(chuan) 統的光學設計旨在最小化幾何和顏色像差，從(cong) 而使得PSF H盡可能的接近單位矩陣。後端檢測處理被用來產(chan) 生一個(ge) 更好的幾何圖像估計。在圖像估計過程中，我們(men) 假設由H表示的光學係統是不變的，我們(men) 的目標是確定處理算法T，使得圖像I'和物的 ...
Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃來校正色差。有些年頭以後，1809年，Fraunhofer在一個(ge) 巴伐利亞(ya) 的玻璃熔煉車間做玻璃材料成分的實驗。他不僅(jin) 生產(chan) 出了高質量的消色差透鏡，還使用他的新興(xing) 光譜技術描述了不同玻璃的色散特性。1800年，Herschel通過用溫度計測量經過棱鏡後的不同顏色的光的溫度，發現了紅光譜以外的熱輻射，即預示著膠片的發明。1801年，Ritter將氯化銀暴露在不同顏色光被分開的太陽光下，檢測到了藍色以外的射線。因此，Herschel和Ritter的發現，確立了有超出人眼可見光範圍之外的輻射的存在。3.3記錄成像：成像科學成熟和成像国产成人在线观看免费网站大幅增加1837年Dague ...
、二階和三階色散的自相關(guan) 測量的示例。幹涉測量自相關(guan) 方法的優(you) 勢在於(yu) 它們(men) 易於(yu) 實現並且適用於(yu) 優(you) 化大多數多光子成像国产成人在线观看免费网站的激發效率。然而，就其無法提取實際脈衝(chong) 形狀和相位而言，使得它們(men) 從(cong) 根本上受到限製，因此，通常假設高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數。針對這種情況，已經開發出一係列與(yu) 顯微鏡非常匹配的更複雜的脈衝(chong) 測量技術；即頻率分辨光開關(guan) (FROG) 和用於(yu) 直接電場重建的光譜相位幹涉測量法 (SPIDER) ，它們(men) 能夠提供額外的信息。此外，多光子脈衝(chong) 內(nei) 幹涉相位掃描 (MIIPS)不僅(jin) 可以測量脈衝(chong) ，還可以對其進行整形。有許多論文詳細介紹了使用執行自相關(guan) 作為(wei) 衡量顯微鏡係統雙光子成像性能的效果。4.2a 幹 ...
fs。4．色散在第三部分我們(men) 介紹了一種性能強大的飛秒激光器。該光源產(chan) 生的短脈衝(chong) 使多光子過程能夠在顯微鏡物鏡的焦點處有效激發。然而，短脈衝(chong) 帶來了諸多的挑戰，例如色散:顯微鏡中玻璃的折射率與(yu) 頻率相關(guan) ，這會(hui) 產(chan) 生影響色度效應，從(cong) 而影響脈衝(chong) 形狀，降低激發效率。產(chan) 生越來越短的脈衝(chong) 需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個(ge) 10-fs的高斯脈衝(chong) 將需要大部分的可見光譜。對於(yu) 正常色散，當飛秒激光脈衝(chong) 穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為(wei) 了證明色散的影響，我們(men) 考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈衝(chong) ，其持續時間為(wei) τ，為(wei) 時間強度分布的半高全寬。時間分布寫(xie) 為(wei) ：其中，形狀因子： 對方程（3）進行傅裏葉變化，得到正頻譜 ...
。利用光纖的色散規律可以推導出常規的拉曼光譜。圖1圖1為(wei) 該方法的原理圖。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣後不久(見上圖)以及在光纖中傳(chuan) 播足夠長的距離(見下圖)後的頻率-時間分布。在上圖中所描述的情況下，當信號剛從(cong) 樣本發出時，拉曼峰在頻域可以分離，而在時域則是混合的。在足夠長的光纖中傳(chuan) 播後，由於(yu) 色散規律，不同頻率的峰值在時間上被分離。相反，與(yu) 瞬時和瞬態拉曼信號不同，熒光發射具有更長的壽命。通過對光纖輸出信號的投影，我們(men) 可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進行拉曼信號的區分。圖2中在最後還可通過檔位式反射鏡將信號引入到光譜儀(yi) 中。因此，與(yu) 傳(chuan) 統的拉曼光譜表達式(較短波長先出現)不同，PMT檢測到的信號 ...
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