用于在物体和入瞳之间使用一些浸油。由于其较高的折射率（通常略高于 1.5），因此数值孔径可以大于 1（例如，1.3）。显微镜物镜的 NA 非常重要，特别是在以下方面：它决定了对于给定的照明强度，观察到的图像可以有多亮。显然，高数值孔径的物镜比低数值孔径的物镜可以收集更多的光。更重要的是，NA 对获得的空间分辨率设置了边界：假设物镜不会产生其他像差，则最精细的可分辨细节的直径约为 λ / (2 NA)。高 NA 会导致小景深：只有在距物镜一定距离的一小段范围内的物体才能看到锐利的图像。摄影物镜在摄影中，指定物镜的数值孔径并不常见，因为不认为此类物镜用于固定工作距离。 取而代之的是，人们通常用所谓 ...
都没有唯①的入瞳和出瞳，除了光阑位置。相反，对于每个对称平面，我们会有一组唯①的光瞳。由于这些特征，当我们讨论光程差误差(OPD)或光线误差时，在每个空间中，我们不清楚我们指的是哪个图像点的误差。在计算OPD时，在每个空间中，参考球的中心点应该是高斯图像中的哪个点?由于通常在Z终图像空间中我们没有唯①的出瞳，如果系统光阑不在这个空间中，那么当我们写出波像差函数时，我们使用的是哪个坐标?这些困难也许可以解释为什么自塞德尔第①次描述他的五种塞德尔像差以来，150多年过去了，但除了简单的平行圆柱形变形连接系统以外，没有人提供一套一般变形系统的完整的初级像差系数。相关文献：《几何光学 像差 光学设计》 ...
射光瞳，简称入瞳。完全决定进入系统参与成像的最大光束孔径，是物面上各点发出进入系统成像光束的公共入口。孔径光阑经由后面的光组在像空间形成的像称为出射光瞳，简称出瞳。是物面上各点发出的成像光束经过光学系统后的公共出口。合理的选择系统孔径光阑的位置可以改善轴外点的成像质量。同时，当光阑的位置改变时，光阑的口径也要随之变化，以保证轴上点光速的孔径角度不变。孔径光阑的口径的大小将影响光学系统的分辨率、像面照度和成像质量。同时，如果物体位置发生了变化，原来限制光束的孔径光阑也会失去作用，被其他光孔替代。视场光阑、入射窗和出射窗光学系统能够清晰成像的物空间范围称为视场。根据物所在的位置，对视场有两种表示方 ...
发出的在半个入瞳面上按序分布的若千光线与参考球面交点之间的光程 就能求知各光线间的光程差了。鉴于参考球面与实际波面在出瞳中心相切或相交,该点(相当于主光线)的波像差为零，因此各条光线的光程与主光线的光程之差即为各光线的波像差。对给定光学系统，光线由物面坐标y和瞳面坐标所确定。不同的光线波像差不同,故波像差一定是这些坐标的函数。因坐标为的光线与坐标为的光线具有完全相同的光路,故必有据此，波像差表达式中，只可能包含偶次元：再由于光束对子午平面对称,坐标的奇次项不可能在表达式中出现;再考感到轴上点波像差只是入瞳半径的函数，因此和项只能以的形式出现。故有由于参考球面在出瞳中心与实际波面相切，即的主光线 ...
辨率几乎只与入瞳直径或数值孔径有关，受像差影响很小，所以分辨率不适宜用来评价高质量的小像差系统的像差。对于大像差系统，分辨率作为的像质指标有时也不甚适宜。因为像差主要导致能量分散，直接影响线条的清晰度，对分辨率的影响则并不显著。因分辨率与成像清晰度之间并无必然的联系。此外，实际检验条件常与瑞利原始条件不符，使瑞利规定的分辨率不能很好地反映光学系统的质量。首先，各种光能接收器分辨亮度对比度的能力有差别，如人眼在照度良好、界线清楚的情况下能分辨1∶0.95的亮度差别；其次，瑞利的规定是对两个相等亮度的自身发光点而言的，并且除两个发光点外是没有背景亮度的，这也往往与实际情况不符。所以分辨率是一个不很 ...
为望远系统入瞳的直径。若光电成像器件的线分辨率为 δ'，则它与物镜极限分辨角 ψ 之间应满足下式式中，f' 为望远物镜的焦距。当物镜的分辨角一定时，加大物镜的焦距有利于满足成像器件分辨率的要求。但加大焦距，会引起系统结构尺寸的增大。(2) 视场角 2ω望远系统的视场用视场角表征，即物体的边缘对人瞳中心的张角2来表示的。视场角可用下式来计算式中，f1' 是物镜的焦距；2y' 是图像传感器光敏区尺寸的大小。图像传感器光敏区尺寸的大小限制了望远系统物方视场角的大小。更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限国产黄色在线观看是光电国产欧美在线专业代理商 ...
法是在系统的入瞳和出瞳处定位坐标原点，然后用光瞳坐标来定义系统像差函数。但在畸变成像系统中，正如之前所讨论的，因为x瞳和y瞳通常不会相互重合，所以我们自然没有这样的选择作为我们的坐标原点。在这项工作中，我们将在最终图像空间中任意定义与最后一个折射面切向的平面作为我们的图像空间参考平面，它将起到与RSOS中出瞳平面相同的作用。在这个平面上，我们将建立我们的x-y坐标，它位于点o处的系统光轴中心。在物体空间中，我们选择参考平面作为物体平面本身。使用上述定义的坐标原点，考虑以下畸变成像系统:假设我们有一个物点，在近轴物面上。设点是最终图像空间中的理想图像点。设Σ'为来自P经过坐标原点O的光线 ...
且作为物镜的入瞳，轴外点不会产生彗差和像散,仅有匹兹凡像面弯曲。校正板近于平板，对色差的影响也是很小的。图32.马克苏托夫物镜如下图4所示,由球面反射镜与略具负光焦度的弯月形透镜构成，后者满足马克苏托夫提出的消色差条件，即。适当选择弯月形透镜的参数和它相对于反射镜的位置，可同时校正好球差与彗差。若将这种消色差弯月形透镜置于卡氏系统的平行光束中，可把二个反射镜改成球面而获得良好的像质。图4将无光焦度双透镜与球面卡氏系统相结合，可构成像质更好的折反射物镜，有下图5和下图6两种结构。这种双透镜由焦距相等、玻璃相同、间隔甚小的正、负透镜组成，总光焦度为0且消色差。当分别改变二透镜的弯曲形状时，则可抵消 ...
。 D为系统入瞳直径。该式虽得自远场衍射，但在物距与光瞳直径相比大得多时也能适用。显微物镜的像空间是符合此条件的。显微镜的分辨率以物面上能被物镜分辨开的二点之间的zui小离表示。如下图1所示，对应的两像点之间的距离应等于其中任一个衍射斑的第1暗环的半径，再考虑到像方孔径角很小，有由于显微物镜总满足正弦条件，且，故可得zui小分辨距为图1但是，据以导出此式的基本公式只对两个非相干的自身发光点是正确的。但在显微镜中，被观察物体系被其他光源所照明，使物面上相邻各点的的光振动是部分相干的，受此影响，式1中的数字因子将略有不同。根据参考资料，该数值因子将在0.57至0.83范围内变化。根据阿贝研究，在对 ...
学元件将物镜入瞳处的光功率降低至< 2 mW，使用Skylark 349NX，他们仍然获取了4H-SiC和6H-SiC的清晰拉曼光谱，包括二阶拉曼谱带，如图1所示。图1 使用349NX激光器获得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光谱因为实验使用的二向色镜对拉曼光谱测量来说并不是zui适宜的，所以低于~520 cm-1的光谱线被削减。然而，通过使用适应于349nm的光学系统，利用349NX所进行的微型拉曼测量是完全可行的。这需要一个调整后的光学装置来适配349nm波长。使用配备GaAs光电倍增管和光栅的双单色仪重复4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光谱测量，得到的光谱如图2所示。除了该系统 ...
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