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算,即另外,折射定律如下:nsini= n' sini'上述公式中,ρ稱為(wei) 反射率,表示光傳(chuan) 播到二透明介質分界麵上時,有多少光能從(cong) 界麵損失掉。結合兩(liang) 個(ge) 公式可以看出,反射率ρ是折射麵兩(liang) 邊介質折射率和入射角的函數,而且反射率和光的行進方向(比如從(cong) 空氣到玻璃或從(cong) 玻璃到空氣)無關(guan) 。因此,對於(yu) 光耦合進多模光纖傳(chuan) 輸再從(cong) 光纖出射過程中,反射損耗為(wei) 2ρ。計算表明,對於(yu) 同一入射角,折射麵兩(liang) 邊的折射率差越大,則ρ值越大,反射損耗越高;對於(yu) 固定的兩(liang) 種介質,入射角越大,則ρ值越大,反射損耗越高。考慮光從(cong) 空氣進入光纖,對於(yu) n=1,n^'=1.4和n^'=1.5兩(liang) 種情況,有下圖,藍線為(wei) n^& ...
ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透鏡製造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項是科學定律,後兩(liang) 項是工程定律。我們(men) 故意將折射定律而不是反射定律作為(wei) 成像唯一的科學基礎。盡管羅馬人已經知道怎麽(me) 製造反射鏡,也知道入射角等於(yu) 反射角,但是這些理解並不能夠帶領我們(men) 實現多鏡片成像係統的廣泛国产成人在线观看免费网站。理解光是如何在玻璃中折射的,將讓我們(men) 理解透鏡以及它在成像中的決(jue) 定性價(jia) 值(基於(yu) 反射的成像係統也是有的,Newton認為(wei) 基於(yu) 折射無法消除色差,製造出了基於(yu) 反射的成像係統,後續也有其他人基於(yu) 反射原理設計成像係統)。從(cong) 這些開始,成像依托於(yu) 四項基礎技術的進步得到了發展,這四項技術是:光學材料 ...
斯涅爾定律和折射定律式上述兩(liang) 個(ge) 定律可以轉換為(wei) 式中:rp— P 光反射係數;rs— S 光反射係數;θ1—入射角;θ2— 折射角;n1 — 空氣折射率;n2 — 平行平晶折射率。求解上式可得:此時,我們(men) 能夠很容易發現:橢偏角隻與(yu) 平行平晶的折射率相關(guan) ,因此,隻要確定了平行平晶的折射率即可得到橢偏角。下圖給出了使用折射率為(wei) 1.46的平行平晶驗證光譜型橢偏儀(yi) 橢偏角的實例。其中被校橢偏儀(yi) 的入射角度為(wei) 65°,求解上式可得的理論值為(wei) 14.48°, Δ 的理論值為(wei) 0° ,實際測量結果與(yu) 理論值相差不超 過 ±0.5°。(a)橢偏角驗證結果 (b)橢偏角Δ驗證結果以上方法使用空氣和平行平晶作為(wei) 標準,對橢偏儀(yi) 特定橢 ...
量為(wei) S光。由折射定律及菲涅耳定律知、、的關(guan) 係為(wei) :上述式子中,n1是空氣的折射率(1.00),n2是薄膜的折射率,n3是襯底折射率,是光在界麵1的入射角,、如圖1-1所示,分別是在所測薄膜、基底中的折射角。在圖1-1的模型中,經過多次反射折射後,由多光幹涉的公式可得zui終反射係數為(wei) :其中,d是膜厚,λ是真空中光的波長,2δ是相鄰兩(liang) 束反射光的相位差。振幅、相位是描述光波偏振狀態的兩(liang) 個(ge) 參數,在橢偏儀(yi) 中用Ψ、△來表示。其取值範圍是:0≤Ψ≤π/2,0≤△<2π。總反射係數比值定義(yi) 為(wei) ρ,ρ與(yu) (Ψ,△)、(Rp,Rs)關(guan) 係式如下:其中,tgΨ為(wei) 反射前後P、S光兩(liang) 分量的振幅衰減比,△=δp−δs為(wei) P ...
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