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啁啾體(ti) 布拉格光柵QCBG(量子光學，795&780)
，方向性強，相幹性高等特點，飛秒激光微納加工在複雜的三維微納功能器件的加工領域具有獨特的優(you) 勢。目前傳(chuan) 統的激光微納加工技術均為(wei) 逐點掃描的加工方式，加工效率無法滿足實際生產(chan) 的高效率需求。基於(yu) 空間光調製器的計算全息技術可以實現靈活可控的光場分布，飛秒激光可以被精確的調製成預設的多焦點圖案陣列，從(cong) 而實現高效的並行加工，可以大大的提高加工效率。同時利用空間光調製器可以方便的生成貝塞爾光束，可以實現微環形結構的單次曝光式加工。關(guan) 鍵詞 空間光調製器 超快激光微納加工 微納加工 激光加工介紹： 空間光調製器(SLM)可以將信息加載到二維光學數據場中，是一種對光束進行調整的器件。通過控製加載到SLM上的 ...
有非常良好的相幹性的光源，隨著近四五十年激光技術的發展，激光器的種類，激光器的能量有了爆發性的增長，激光被越來越多的国产成人在线观看免费网站在通訊，工業(ye) ，國防，醫療，農(nong) 業(ye) 等各個(ge) 方麵。激光加工作為(wei) 傳(chuan) 統材料加工方式的一種補充方式，在材料加工領域逐步發展成熟起來，那麽(me) 我們(men) 先來了解一下激光加工的原理以及激光加工與(yu) 傳(chuan) 統加工方式有哪些不同。激光與(yu) 物質的相互作用是激光加工的物理基礎。因為(wei) 激光必須被材料吸收並轉化，才能用不同波長不同功率密度或者不同能量密度的激光進行不同的加工。激光與(yu) 物質的相互作用涉及到激光物理，原子與(yu) 分子物理，等離子體(ti) 物理，固體(ti) 與(yu) 半導體(ti) 物理，材料科學等廣泛的學科領域，當激光作用到材料上時，電磁能先轉化為(wei) 電子激發 ...
的光束質量和相幹性。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser（氬離子激光器）488nm, 514.5nm, 351.1nm, 363.8nmHeNe Laser（氦氖激光器）632.8nm, 543.5nm, 594.1nm, 611.9nm, 1153nm, 1523nmCu Laser（銅蒸汽激光器）510.6nm, 578.2nmKr+ Laser（氪離子激光器）647.1nm, 676.4nmNd:YAG Laser（YAG激光器四倍頻）266nm都是基於(yu) 摻釹釔鋁石榴石（Nd:YAG）的固體(ti) 激光器，是市麵上最常見的激光 ...
理自旋態時，相幹性的損失。為(wei) 了維持磁場敏感態，就需要去抑製這種弛豫。雖然可能有些反直覺，但是這一點可以通過增加蒸汽密度來實現。這樣就增加了自旋交換碰撞率。在低磁場的環境下發生極高數量的碰撞，自旋在兩(liang) 次碰撞中沒有足夠的時間發生退相幹，這就使得偏振態可以得到保持，從(cong) 而也就維持了對外部磁場的敏感度。這被稱為(wei) 無自旋交換弛豫（Spin-Exchange Relaxation Free，SERF）區間。在SERF區間裏，偏振氣體(ti) 宏觀磁動量遵循Bloch等式——一組描述宏觀磁場變化關(guan) 於(yu) 時間的方程。這樣，外部磁場的變化就可以得到很好的描述。這種描述表明，通過測量透過氣室的光強得到的蒸汽偏振，是關(guan) 於(yu) 外部磁場的洛 ...
光電導開關(guan) 法圖1 光電導開關(guan) 法輻射太赫茲(zi) 原理圖如圖1，太赫茲(zi) 光電導天線是在低溫生長的半導體(ti) 表麵上沉積兩(liang) 片金屬電極，兩(liang) 端電極之間保持一條微米量級寬度的空隙。在光電導開關(guan) 兩(liang) 端上施加偏置電壓後，當飛秒激光聚焦到天線縫隙表麵時，基底材料中的電子吸收能量並從(cong) 價(jia) 帶躍遷到導帶，在天線表麵瞬間（10-14 s）生成光生載流子（電子）。電子在偏置電場的加速作用下定向遷移生成瞬態光電流，進而向外輻射太赫茲(zi) 波。理論上隻要外加電場足夠強，太赫茲(zi) 輻射就可以得到顯著的增強，但是實際實驗中過高的能量會(hui) 導致光電導開關(guan) 被損壞。另外半導體(ti) 基底、金屬電極的幾何結構與(yu) 泵浦激光脈衝(chong) 持續時間共同影響著光電導天線（光電導開關(guan) ）的性能。半導 ...
性、單色性、相幹性，以及更高的亮度。那麽(me) ，什麽(me) 是受激輻射呢？一束光，實際上就是一束光子流，由無數具有一定動量和方向的光子所組成。而光子則是由原子能級躍遷所產(chan) 生，當原子由基態（低能級）向激發態（高能級）躍遷時，需要從(cong) 外界吸收一個(ge) 光子；而當原子由激發態向基態躍遷時，則需要向外界釋放一個(ge) 光子。一個(ge) 光子的能量：當我們(men) 用一個(ge) 入射光子掠過原子時，就有一定幾率使該原子由激發態向基態躍遷，從(cong) 而釋放出一個(ge) 光子，最終，我們(men) 將得到兩(liang) 個(ge) 光子（入射光子和受激輻射所產(chan) 生的光子）。並且，原子受激輻射所產(chan) 生的光子與(yu) 原入射光的光子是性質全同的，即能量（頻率）、偏振、相位都相同。這就是受激輻射的光放大現象，也是激光產(chan) 生的底層機製 ...
應引起的輸運相幹性的改變就是一個(ge) 很好的例子，它可以極大地改變通過隧道裝置的峰值電流。因此，盡管通過微調振蕩器強度和反交叉能量仍有望取得一些改進，但提高器件性能的真正關(guan) 鍵將是基於(yu) 材料的。由於(yu) 高效量子級聯激光器QCL的快速發展，在λ~4.6 ~ 4.8 μm範圍內(nei) 實現了室溫連續運行的高功率DFB QCL[19,20]。設計並製備了一種簡單的平麵光柵，其光柵深度為(wei) 120nm。計算得到的耦合係數為(wei) 1.37cm−1，模態損失識別為(wei) 0.4 cm−1，對於(yu) 5 mm長腔的單模態工作是足夠的。後刻麵塗HR塗層，前刻麵塗AR塗層。AR塗層不僅(jin) 有助於(yu) 提高斜度效率，而且有助於(yu) 淨化FP模式的高鏡麵損耗的激光光譜。寬11 ...
可測量。對於(yu) 相幹性受多縱模而非噪聲限製的激光器，相幹長度可能可以更準確地稱為(wei) “相幹周期”，因為(wei) 高對比度區域將在相幹長度的倍數處重複出現，盡管由於(yu) 噪音和距離增加了一些退化。 因此，雖然法布裏-珀羅（線性腔）激光器（如HeNe）的相幹長度通常被認為(wei) 是管長度，但可用的相幹長度要短得多。在HeNe激光器中，通常隻有幾個(ge) （但不止一個(ge) ）縱模。這些腔模必須滿足駐波標準，該標準規定反射鏡之間必須是整數個(ge) 半波長。在頻域中，這意味著兩(liang) 種模式之間的“距離”是∆nu = c/(2L)，其中L是激光器的長度。模式之間的拍頻引起時間相幹性的周期性變化，周期為(wei) 2L/c，即在光程差為(wei) n*2L（n為(wei) 整數）的兩(liang) 個(ge) 光束之間獲得完全 ...
高單色性、高相幹性。此後，激光技 術得到了飛速發展，其中一個(ge) 重要方向就是向輸出脈寬越來越窄的脈衝(chong) 方向發展。到目前為(wei) 止，脈衝(chong) 持續時間已由納秒(ns)、皮秒(ps)壓縮至飛秒(fs)，甚至至阿秒(as)級。故飛秒激光的脈衝(chong) 持續時間遠短於(yu) 熱平衡時間(10−12 s 數量級)，所以在與(yu) 物質作用時，飛秒激光注入的能量被集中在一個(ge) 空間極小的範圍內(nei) ， 其能量幾乎不會(hui) 被傳(chuan) 遞到直接作用區以外，對作用區周圍的熱影響極小。由於(yu) 聚焦激光的焦斑尺寸極小， 能量密度極高，能量的利用率亦大大提高。這使得被作用區域的溫度在極短時間內(nei) 升到極高，遠超過材 料的液化和氣化溫度，促使物質發生高度電離，達到等離子態。同時，由於(yu) 飛秒激光 ...
間需要很強的相幹性，從(cong) 而使光場顯示與(yu) 全息無法區分。再現accommodation的難度引起了視覺不適，因此不得不限製顯示的景深。為(wei) 了再現顯示器平麵之外的體(ti) 素，光線需要被光學係統聚焦在那個(ge) 點上。如果不能隨意重新聚焦子像素，光場顯示器隻能從(cong) 發射平麵產(chan) 生平麵波前。如圖3a所示，當光場顯示器視圖再現離發射平麵太遠的體(ti) 素時，體(ti) 素總是變得模糊。為(wei) 了解決(jue) 這個(ge) 問題，研究人員開發了多平麵光場顯示器。因為(wei) 發射平麵可以通過光學元件重新聚焦並沿觀察深度移動，因此可行。但是，這需要多路複用以在時間上或空間上生成不同的平麵，從(cong) 而增加了係統需要的帶寬。還有一個(ge) 不可忽視的點是，當有很多視區的時候，不同平麵之間的遮擋很難控製。 ...
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