用幾皮秒的激光脈衝(chong) 寬度激發CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非線性信號所需的高峰值功率與(yu) 相對狹窄的光譜帶寬(<1 nm)的要求，以匹配分子振動的固有線寬。對於(yu) 高速成像，至少需要10Mhz的重複頻率，理想情況下應該更高。這是因為(wei) 在視頻速率成像中，數據是以每秒1000萬(wan) 像素的速度獲取的，並且CARS至少需要每個(ge) 像素發射一個(ge) 激光(對於(yu) 帶有調製傳(chuan) 輸檢測的SRS至少需要兩(liang) 個(ge) 激光)。此外，近紅外光譜區域的激光激發已被證明能較大限度地減少CARS中非共振背景的產(chan) 生，與(yu) 可見光激發相比，提供了減少的光損傷(shang) ，也為(wei) 非線性顯微鏡提供了良好的穿透組織的能力。Z後，由於(yu) CARS或SRS顯微鏡中的光激發路徑通常具 ...
MHz 的激光脈衝(chong) 序列：斯托克斯光束在 1030 nm，泵浦光束在 790 nm。激光輸出也用於(yu) 同步調製：80 MHz 參考被發送到分頻器以生成 20 MHz TTL 輸出。這些 20 MHz 輸出被使用兩(liang) 次：一次作為(wei) 電光調製器調製斯托克斯光束的驅動頻率，另一次作為(wei) 外部鎖相環的 LIA 輸入通道 2（B 中）的參考。泵浦光束由矽光電二極管檢測，然後被發送到 LIA 的輸入通道 1（In A）。來自輸出通道 1（Out A）的信號被發送到數據采集卡以進行圖像采集。來自輸出通道 2 (Out B) 的信號被最小化（通過調整相移）。2.1 單通道鎖相放大器配置圖 2：典型的鎖定放大器配置設置圖 2 ...
的簡介飛秒激光脈衝(chong) 的持續時間10-15s,即飛秒（Femtosecond——fs），它相當於(yu) 電子纏繞原子核半周的時間，以光速計算，在1fs的時間內(nei) ，光傳(chuan) 播了0.3um，可見飛秒這一單位的時間之微。這樣微小的時間在我們(men) 所看到的宏觀s界裏是無法找到它的蹤跡的。但是，在由基本粒子所組成的微觀s界裏，其運動狀態的改變常常發生在飛秒這樣較短的時刻，如分子的能量轉移、化學鍵的破裂和形成、原子的橫向弛豫和縱向弛豫，半導體(ti) 中載流子的激發和複合等。正是由於(yu) 這個(ge) 緣故，在飛秒激光誕生後的相當長的一段時間內(nei) ，飛秒激光主要是用來研究物理、化學領域微觀過程超快現象的一個(ge) 技術，從(cong) 而在物理、化學和生物領域完成了大量的超快過程 ...
兩(liang) 個(ge) 超快的激光脈衝(chong) 在樣品上重疊，包括空間和時間上的重疊。為(wei) 了獲得穩定的時間重疊，今天的SRS顯微鏡通常使用一個(ge) Ti:Sapphire激光器來產(chan) 生泵浦和斯托克斯光束。皮秒和飛秒激光器都可用於(yu) SRS測量。皮秒激光器提供更精細的光譜輪廓。不需要額外的光學器件就可以實現高光譜分辨率。與(yu) 自發拉曼不同的是，所有的拉曼位移都可以用單色激光器同時測量，而刺激拉曼需要調諧波長來測量更多的光譜點，而且在獲取光譜圖像時，調諧激光波長會(hui) 限製測量的速率。另一方麵，飛秒激光器本身具有寬廣的光譜。一種叫做 "光譜聚焦 "的技術可以用來快速調整泵浦和斯托克斯光束之間的能量差。可以在更短的時間內(nei) 獲得光譜圖像 ...
相應數量的激光脈衝(chong) 持續時間所抵消時，信號是否完全消失?•通過掃描入射激光的頻率差，與(yu) 文獻中報道的CARS光譜相比，特征峰出現了嗎?對於(yu) SRS信號：•信號是否隨泵浦功率和斯托克斯功率線性縮放?當阻塞任一光束或失諧時間延遲時，它是否消失?•關(guan) 閉調製器驅動波形時，信號是否完全消失?•當光電二極管是無偏置時，信號是否完全消失?•當調諧激光關(guan) 閉與(yu) 感興(xing) 趣的振動模式共振時，信號是否完全消失?•在感興(xing) 趣的拉曼波段上調諧激光差頻獲得的激發光譜是否與(yu) 相關(guan) 文獻拉曼光譜相匹配?更多詳情請聯係昊量光電/歡迎直接聯係昊量光電關(guan) 於(yu) 昊量光電：上海昊量光電設備有限国产黄色在线观看是光電国产欧美在线專(zhuan) 業(ye) 代理商，国产欧美在线包括各類激光器、光電調製器、光學測 ...
間精度是由激光脈衝(chong) 的空間範圍決(jue) 定的，其持續時間為(wei) τ為(wei) 6 ps。乘以光速可得到cτ為(wei) 1.8 mm。為(wei) 了找到如此精確的時間重疊，可使用兩(liang) 步程序。第①步，使用高帶寬光電二極管和示波器盡可能優(you) 化重疊。因為(wei) 較快的實時示波器的帶寬是幾GHz，這允許在500 ps內(nei) 找到時間重疊，換算成150毫米。通過使用泵浦激光器內(nei) 穩定的內(nei) 部探測器從(cong) 激光脈衝(chong) 序列觸發示波器，可以獲得較佳的測量結果。然後，可以在光學台上測量單個(ge) 脈衝(chong) 串，並使用遊標測量激光脈衝(chong) 的質心。通過比較兩(liang) 個(ge) 激光脈衝(chong) 串質心的偏移量，可以獲得比示波器帶寬更高的精度。圖1. 采用同步泵浦OPO的CARS光束組合示意圖。采用1064 nm Stokes光束路徑上的 ...
(黃色)和激光脈衝(chong) 序列的示波器跡顯示20 MHz調製，調製深度高。其中L和C分別表示所選電感和晶體(ti) 自電容。在諧振頻率處，電路的阻抗變得幾乎無窮大，這意味著在輸入功率相對適中的情況下，可以通過電容(非線性晶體(ti) )獲得高電壓。這是非常可取的，因為(wei) 這意味著可以使用小型射頻放大器(輸出功率< 1w)來獲得高壓調製，並且整個(ge) 係統可以密封在金屬外殼中屏蔽電磁幹擾。如果選擇適當的非線性晶體(ti) ，可實現的交流(AC)驅動電壓將達到晶體(ti) 的±1/4波電壓的輸入波長。然後，調製器可以與(yu) 一個(ge) 靜態λ/4板組合。在這種配置中，當調製器在+1/4波時，這個(ge) 延遲與(yu) 靜態波片相加產(chan) 生λ/2延遲，影響90°極化旋轉。當調製器位於(yu) - ...
）分別為(wei) 壓縮光脈衝(chong) 的展寬譜和幹擾自相關(guan) 跡。然後，放大的脈衝(chong) 序列直接光纖耦合到一個(ge) 1550px高度非線性鍺矽酸鹽光纖[41]。保持偏振的高度非線性光纖（HNLF）在放大波長上提供了反常色散，從(cong) 而通過孤子裂變產(chan) 生了一個(ge) 倍頻跨越的光譜。圖2（e）顯示了保持偏振的HNLF輸出光譜，其範圍為(wei) 1000 ~ 2250 nm。由於(yu) 保持偏振的HNLF相對較長，該結構具有一個(ge) 倍頻跨越譜。然而，我們(men) 仍然獲得穩定的脈衝(chong) 能量和光譜形狀隻使用PMF成分。倍頻跨越頻譜耦合到一個(ge) f-to-2f幹涉儀(yi) ，以穩定頻率梳和特征的偏移頻率梳子。當周期極化铌酸鋰晶體(ti) 長度為(wei) 1 mm，極化周期為(wei) 31.30 ~ 32.81μm時，輸出光譜的紅 ...
兩(liang) 個(ge) 同步的激光脈衝(chong) ---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點特征：1. 頻率失諧在500和之間連續變化，以覆蓋所有相關(guan) 的振動躍遷。這意味著至少有一個(ge) 泵浦/斯托克斯脈衝(chong) 是廣泛可調的。例如，假設一個(ge) 固定的泵浦波長為(wei) 800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈衝(chong) 持續時間為(wei) 1 - 2 ps，對應於(yu) 變換限製脈衝(chong) 的帶寬為(wei) 以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優(you) 化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈衝(chong) 持續時間也可以取決(jue) 於(yu) 實驗條件，因為(wei) 已經表明，在某些情況下，響應是一個(ge) 與(yu) 時間相關(guan) 的函數，因此信號可以對調製光束強度具有非線性依賴關(guan) 係。3.近紅外波長，從(cong) 700到1200nm，較大限度地減少光 ...
發信號與(yu) 實際光脈衝(chong) 之間存在一個(ge) 時間延遲。時間延遲的統計變化主要取決(jue) 於(yu) 以下因素：- 觸發鏈中的電噪聲- 觸發鏈電氣參數的脈衝(chong) 對脈衝(chong) 波動- 激光脈衝(chong) 建立的時間和相關(guan) 波動。- 觸發信號的上升-下降沿時間曲線的波動由於(yu) 抖動現象，時間延遲在統計學的意義(yi) 上被改變了。因此激光發射在一段時間內(nei) 的擾動，由平均時間延遲Td和一個(ge) 標準偏差值Tj所描述。即每100個(ge) 脈衝(chong) 中有68.2個(ge) 在時間間隔 Td±Tj內(nei) 發生(1倍標準差)。意大利Bright Solutions国产黄色在线观看的激光器，如Onda、Wedge和Vento，配有 "低抖動 "配置，以便盡量減少時間抖動Tj（在某些情況下是激光脈衝(chong) 寬度的1/10 ...
或 投遞簡曆至: hr@weilancj.com
