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KTA晶體(ti)
大尺寸KTP晶體(ti)
光學級铌酸鋰晶片
於(yu) 傳(chuan) 感国产成人在线观看免费网站和非線性光學。圖1.6光子帶隙導引型光子晶體(ti) 光纖（空心光子晶體(ti) 光纖）上海昊量光電設備有限国产黄色在线观看目前供應上述所有類型的光纖，並且可以根據客戶要求進行各種光子晶體(ti) 光纖定製。同時昊量光電還推出一係列用於(yu) 高功率超快激光器傳(chuan) 輸的空心光子晶體(ti) 光纖，主要用於(yu) ：（一）脈衝(chong) 壓縮（二）頻率轉換（三）光譜和傳(chuan) 感（四）超短激光脈衝(chong) 傳(chuan) 輸（五）光和氣體(ti) 作用相關(guan) 實驗如有任何相應需求請和我們(men) 聯係 ...
的方法是增強非線性光學的相幹拉曼散射方法：受激拉曼散射（SRS）和相幹反斯托克斯拉曼散射（CARS）。相幹拉曼效應最早是在1960年代發現的。在1990和2000年代末，由於(yu) 超快鎖模激光器的進步，謝尼（Sunney Xie）及其同事率先將CARS9和SRS10用於(yu) 無標記化學顯微鏡。從(cong) 那時起，這些技術已廣泛用於(yu) 化學，生物學和材料科學研究。 CARS和SRS有很多相似之處。這些非線性光學過程通常在相同條件下發生，並且儀(yi) 器設置幾乎相同。但是，有一些差異。就像自發的拉曼一樣，CARS信號（圖1中的ω為(wei) 反斯托克斯）與(yu) 入射光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）的波長不同，使用短通濾波器很容易將信號從(cong) 入射光中分離 ...
結構譜圖作為(wei) 非線性光學材料，非線性係數是一項重要的光學參數，它決(jue) 定了材料的相位匹配的波長。通過第一性原理計算可得雙折射的係數，並且結果表明三個(ge) 化合物都是負的雙光軸晶體(ti) ，在1064nm的激發光下Δn=nz-nx，其雙折射係數分別為(wei) ：0.070, 0.090和0.060，此數據表明上述三個(ge) 化合物的雙折射係數大於(yu) 已經報道的磷酸複鹽晶體(ti) 。圖3(a)、(b)和(c)分別為(wei) 化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射係數譜圖您可以通過我們(men) 的官方網站了解更多的国产欧美在线信息，或直接來電谘詢4006-888-532。 ...
晶體(ti) 長度當選擇一種晶體(ti) 時，晶體(ti) 長度是一個(ge) 重要的因素。對於(yu) 窄帶連續波光源，我們(men) 的20mm到40mm的較長晶體(ti) 長度將提供最好的效率。然而，對於(yu) 脈衝(chong) 光源，長晶體(ti) 對激光帶寬和脈衝(chong) 寬度敏感性增加，會(hui) 具有負麵效應。對於(yu) 納秒脈衝(chong) ，我們(men) 通常推薦10mm長度，而最短的0.5mm到1mm的長度則適用於(yu) 飛秒脈衝(chong) 係統。極化為(wei) 了利用铌酸鋰的最高非線性係數，輸入光應該是e偏振的，即偏振態必須與(yu) 晶體(ti) 偶極矩匹配。通過使光的偏振軸與(yu) 晶體(ti) 的厚度方向平行可實現這一點。這可用於(yu) 所有非線性相互作用。聚焦和光路設計由於(yu) PPLN是一種非線性材料，當晶體(ti) 中光子的強度最大時，將獲得從(cong) 輸入光子到產(chan) 生光子的最高轉換效率。這通常是通過晶體(ti) 的端麵正入 ...
像科學來說，非線性光學效應產(chan) 生的增強效果是一個(ge) 更加適合的方法。比如受激拉曼散射（SRS）效應，以及相幹反斯托克拉曼散射（CARS）效應。圖1：自發拉曼，SRS以及CARS的雅布隆斯基圖相幹拉曼效應Z早於(yu) 1960年代被發現6。在90年代晚期和00年代，隨著超快鎖模激光的發展，謝曉亮以及其同事相繼發表了有關(guan) CARS9和SRS10的無標記化學信息顯微鏡論文。此後，這些技術被廣泛国产成人在线观看免费网站到有關(guan) 化學，生物學以及材料學的研究當中6，7，11。CARS和SRS有著諸多相似性：這些非線性光學過程通常會(hui) 發生在同樣的條件下，且實驗所需的儀(yi) 器設置大致相同。當然，也有一些不同點：比如CARS的信號（圖1，ωas）與(yu) 自發拉 ...
用於(yu) 冷卻鈹離子銫原子的PPLN晶體(ti) Covesion 的 MSFG 晶體(ti) 係列最常用於(yu) 量子光學係統，其中需要窄線寬激光器來訪問特定的原子躍遷，以操縱和冷卻原子和離子。通過使用高功率光纖泵浦激光器在 MgO:PPLN 中產(chan) 生和頻，可以輕鬆實現瓦級功率的冷卻激光器。MSFG626可用於(yu) 冷卻鈹離子，兩(liang) 個(ge) 泵浦激光器分別為(wei) 1051nm和1550nm，然後在MSFG626中結合，產(chan) 生626nm。使用BBO晶體(ti) ，這種輸出可以在313nm處增加一倍頻率至9Be+離子躍遷。類似地，我們(men) 的MSHG637已經被用來演示銫原子從(cong) 1560nm和1077nm冷卻到637nm，然後頻率加倍到原子躍遷。我們(men) 的MSFG 和頻晶體(ti) 係 ...
的激光器基於(yu) 非線性光學采樣進行了測距實驗。在更新速率為(wei) 7KHz 的情況下，對大約 0.6m 處的目標距離實現了精度為(wei) 2mm的絕對距離測量。在國內(nei) ，對於(yu) 飛秒激光測距的研究起步較晚，2012 年，天津大學超快激光研究室對飛秒激光的研究的現有基礎上，搭建了一台高重頻的飛秒激光器，采用了2010 年韓國高科技研究院的方案，在平衡光學互相關(guan) 技術的指導下，在52m 的自由空間路徑中，研究了飛秒激光飛行時間法測距，實驗結果表明，在1s 的平均時間下獲得了12nm 的測距精度。2014 年，清華大學又采用2009 年美國標準局的Coddington I 的實驗方案，使用兩(liang) 台具有微小重複頻率差的激光器，通過讓 ...
態電壓)。在非線性光學係統中，脈衝(chong) 通過 χ(2) 晶體(ti) ，產(chan) 生非線性混合輸出。輸入數據和參數編碼在輸入脈衝(chong) 的頻譜中，輸出從(cong) 倍頻脈衝(chong) 的頻譜中獲得。d，與(yu) 由可訓練非線性數學函數序列構建的DNN一樣，所構建具有可訓練物理變換序列的深度PNN。在 PNN 中，每個(ge) 物理層都實現了一個(ge) 可控的物理函數，它確實需要在數學上與(yu) 傳(chuan) 統的DNN層同構。實驗結果：圖 2：使用寬帶光學SHG實驗實現的示例PNN。a，輸入數據被編碼到激光脈衝(chong) 的光譜中。為(wei) 了控製寬帶SHG 過程實現的變換，脈衝(chong) 頻譜的一部分用作可訓練參數(橙色)。物理計算結果是從(cong) χ(2) 介質中產(chan) 生的藍色(約 390nm)脈衝(chong) 的光譜中獲得的。b，為(wei) 了構建深度P ...
中的新型超快非線性光學響應，由飛秒中紅外脈衝(chong) 引起的共振子帶間激發引起電子電荷的瞬態空間位移，從(cong) 而引起單周期太赫茲(zi) 脈衝(chong) 的發射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.438096RESEARCH ARTICLES1.標題：在活體(ti) 皮層中通過精確和有針對性的激光消融探測神經元功能簡介：開發了一種放大飛秒激光耦合雙光子顯微鏡係統，該係統允許對單個(ge) 細胞進行瞬時和有針對性的消融，並實時檢測活體(ti) 小鼠皮層中的神經元網絡變化。作者：Zongyue Cheng, Yiyong Han, ...
晶體(ti) 是通過在非線性光學晶體(ti) 中摻入激活離子（通常是Nd3+或Yb3+），使其同時具有激光發射和非線性光學倍頻兩(liang) 種功能，在產(chan) 生紅外波長的基頻光的同時對其進行倍頻。典型的自倍頻晶體(ti) 有摻雜釹離子的四硼酸鋁釔（NYAB）、摻雜鐿離子的四硼酸鋁釔（Yb:YAB）、摻雜釹或鐿離子的硼酸鈣氧鹽（Nd/Yb:RECOB）等晶體(ti) 。圖1.激光倍頻示意圖由於(yu) 激光強度很高，因此會(hui) 引起晶體(ti) 材料原子極化，也就是正負電荷中心分離。這種分離是動態振動的，而且振動頻率與(yu) 激光的頻率一致，振動幅度與(yu) 激光場強度相關(guan) 。因為(wei) 激光電磁場強度與(yu) 極化強度存在非線性。對於(yu) 2階非線性，也就是極化強度與(yu) 激光的電場強度E的平方成比例。黃綠光激光（500 ...
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