的光有不同的折射率，便造成了多波長的光束通過透鏡後傳(chuan) 播方向分離。簡單來說，色差就是顏色分離帶來的光學係統的像差。色差分兩(liang) 種，一種叫做軸向色差，另一種叫做垂軸色差。本章我們(men) 隻詳細介紹軸向色差。二、軸向色差的概念軸向色差，Longitudinal Aberration，也叫做球色差、位置色差、縱向色差，指不同波長的光束通過透鏡後焦點位於(yu) 沿軸的不同位置，因為(wei) 它的形成原因同球差相似，顧也稱其為(wei) 球色差。由於(yu) 多色光聚焦後沿軸形成多個(ge) 焦點，無論把像麵置於(yu) 何處都無法看到清晰的光斑，看到的像點始終都是一個(ge) 色斑或者彩色光暈。如圖所示三、軸向色差產(chan) 生的原因由於(yu) 不同顏色的光波長不同，則通過同一透鏡的焦距不同，而造成的 ...
種特征譜線的折射率，其中以D或d線的折射率nD或nd以及F線和C線的折射率差nF-nc作為(wei) 其主要的光學性能參數，這是因為(wei) F線和C線接近人眼光譜靈敏極限的兩(liang) 端，而D線或d線在其中間，接近人眼最靈敏的波長，nd稱為(wei) 平均折射率，nF-nc稱為(wei) 平均色散。此外，將ϑd=(nd-1)/(nF-nc)稱為(wei) 阿貝常數或平均色散係數，任意一對譜線的折射率差，如ng-nF稱為(wei) 部分色散；部分色散和平均色散的比值稱為(wei) 部分色散係數或相對色散。另外透射光學材料還應有高度的光學均勻性，化學穩定性和良好的物理性能，同時在材料中不應有明顯的氣泡，條紋和內(nei) 應力等缺陷。這些都對光學成像有缺陷。透射光學零件国产成人在线观看免费网站的材料一般有光學玻璃，光 ...
的相對相位。折射率隨光的頻率而變，因此，隨著光子在材料中傳(chuan) 播，兩(liang) 個(ge) 不同折射率的光子之間的相位關(guan) 係將改變。除非晶體(ti) 對這些頻率進行了相位匹配。為(wei) 了輸入光子進行有效的非線性轉換，需要在整個(ge) 晶體(ti) 中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關(guan) 係。如果相位不能匹配，產(chan) 生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化，限製從(cong) 晶體(ti) 中輸出光子的數量，如圖所示。傳(chuan) 統相位匹配要求光在一個(ge) 特定的方向上在晶體(ti) 中傳(chuan) 輸，在這個(ge) 方向上晶體(ti) 的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配。盡管這種方式可以實現相位匹配，但是限製了這些材料隻能在小波長範圍內(nei) 實現。而通過改變結構，讓PPLN晶體(ti) 的晶向周期性反轉，通過在每個(ge) 正弦產(chan) 生的峰值反轉晶向，可以避免光子 ...
LN具有高的折射率，在每個(ge) 未鍍膜的麵上導致14%的菲涅爾損耗。為(wei) 了增加晶體(ti) 的透過率，晶體(ti) 的輸入和輸出端麵鍍了增透膜，從(cong) 而將每個(ge) 麵的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(ge) PPLN晶體(ti) 的極化周期是由使用光的波長決(jue) 定的。準相位匹配波長可通過改變晶體(ti) 的溫度來稍微調節。每種晶體(ti) 都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體(ti) 溫度下使用不同的輸入波長。轉換效率與(yu) 溫度的廣西符合一個(ge) sinc2函數，描述晶體(ti) 的溫度接受帶寬。晶體(ti) 越長，接受帶寬越窄，對溫度越敏感。在多數情況下，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個(ge) 攝氏度以內(nei) 。20mm長MgO：PPLN晶體(ti) 1064nm泵浦SHG強度與(yu) 溫度的關(guan) 係通過將晶體(ti) 加熱到 ...
的複雜度。高折射率的材料，比如SF57玻璃柱，或者一對光柵需要被加入到光路中。同時，光譜掃描的範圍本身也有限。一個(ge) 關(guan) 於(yu) 光譜對焦的詳細介紹可以在一篇Z近發表的文獻中查詢12。總結來說，如果成像隻需要測量單個(ge) 拉曼位移，則皮秒激光可以簡化光路的設置。對於(yu) 光譜圖像的采集，飛秒激光可以極大的提高采集速度。Moku:Lab的鎖相放大器可以與(yu) 皮秒或者飛秒激光所配合使用。在這個(ge) 国产成人在线观看免费网站指南中，我們(men) 將使用飛秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱對光譜對焦SRS進行演示。調製，延時台，以及掃描鏡泵浦光和斯托克斯光通常會(hui) 使用電光調製器（EOM）或聲光調製器（AOM）進行調製。調製頻率 ...
平行平板，其折射率為(wei) 1.5696，按上麵所示的公式可以算出此係統的初級球差和實際球差分別為(wei) 0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡係統的球差容限假設為(wei) 0.0272，所以物鏡必須保留-0.33的負球差來進行補償(chang) 。當平行平板置於(yu) 非平行光束中時，除了產(chan) 生球差以外，還將產(chan) 生位置色差。由於(yu) 平板對光線的折射具有方向不變的性質，所以其色差公式易於(yu) 導出，有其中，dn是玻璃的平均色散，υ是阿貝常數。所以平行平板恒產(chan) 生正色差，其大小隻與(yu) 平板的厚度d以及玻璃的光學常數有關(guan) ，而與(yu) 在光路中所處的位置無關(guan) ，當平板處於(yu) 平行光束中時，不會(hui) 產(chan) 生色差。由於(yu) 在會(hui) 聚或發散光束中的平行平板恒產(chan) 生正色差，所以帶有 ...
樣品之間介質折射率(n)與(yu) 物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決(jue) 定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為(wei) 物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為(wei) 是從(cong) 物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與(yu) 光軸的夾角。由於(yu) 數值孔徑的定義(yi) 中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平麵由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個(ge) 常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等於(yu) 數值孔徑的兩(liang) 倍（在近軸近似的條件下）。數值孔徑是相對於(yu) 物或像上的特定一點而言的，因此其大小也會(hui) 隨著該點的移動而改變。在顯微學領域，如不特加注明， ...
長的材料之間折射率的變化足以創建一個(ge) 波導。介質材料也沉積在QC脊周圍的雜草材料上，引導注入的電流進入QC增益介質。埋地異質結構波導在產(chan) 生光時有效地從(cong) QC活性區域除去熱量。雖然量子級聯增益介質可用於(yu) 產(chan) 生超發光結構中的非相幹光，但它常用來與(yu) 光腔結合形成激光器：法布裏-珀羅Fabry–Perot lasers這是簡單的量子級聯激光器。首先用量子級聯材料製備光波導以形成增益介質。然後，晶體(ti) 半導體(ti) 器件的兩(liang) 端裂開，在波導的兩(liang) 端形成兩(liang) 個(ge) 平行的鏡子，從(cong) 而形成Fabry-Pérot諧振器。從(cong) 半導體(ti) 到空氣界麵的解理麵上的剩餘(yu) 反射率足以創建一個(ge) 諧振器。Fabry-Pérot量子級聯激光器能夠產(chan) 生高功率，但在更高的工 ...
束幹涉。光從(cong) 折射率為(wei) n_0的物質中，以角度為(wei) θ_1的入射角進入間隔距離為(wei) d的平行板中，平板中的折射率為(wei) n_1，由此光在板內(nei) 的折射率為(wei) θ_2，在兩(liang) 塊平板間經過多次反射和折射，光程差相同的同頻光會(hui) 發生幹涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從(cong) 幹涉強度分布的公式，即艾裏公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳(chuan) 感器的基本原理。而從(cong) 結構上來看，法珀幹涉儀(yi) 的結構如下圖所示：上圖的結構解釋，G_1和G_2是兩(liang) 塊相互平行的高反膜，間距依然設為(wei) d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質折射率所決(jue) 定，同樣可以由此得到透射光強。相比與(yu) 原理，光纖法珀腔傳(chuan) 感器的 ...
圖像偽(wei) 影導致折射率變化的影響。此外，共振和非共振圖像的數字減影是預發送並允許獲取背景校正圖像 。作為(wei) 替代獲取背景校正的CARS 型號的技術 ，頻率調製FM CARS 出現了。在 FM CARS 中，諧振和非諧振貢獻CARS 信號由兩(liang) 個(ge) 波長交替的泵浦脈衝(chong) 和一個(ge) 固定在波中的斯托克斯脈衝(chong) 測量長度。鎖定放大器 (LIA) 檢測然後用於(yu) 諧振之間的即時差異計算以及兩(liang) 個(ge) 交替泵浦波的開關(guan) 頻率下的非共振 CARS 信號。因此，FM CARS 允許以增強的靈敏度高速采集背景校正的 CARS 信號。基於(yu) 不同固態光源組合的FM CARS的首次實驗實現提供調頻泵場和斯托克斯場。盡管如此，結合這些可測量低至 0.05% ...
或 投遞簡曆至: hr@weilancj.com
