纤材料固有的折射率对波长依赖性而产生的波导色散；以及单模光纤中两种不同偏振模式传输速度不同而引起的偏振色散。一、模间色散多模光纤中，即使对同一波长，不同传输模式仍具有不同的群速度，即传播速度不同，由此引起的脉冲展宽，称为“模间色散”。模间色散引起的脉冲展宽是各种色散因素中影响严重的一种。并且，传输的模式越多，脉冲展宽越严重。模间色散是发生在多模光纤和其他波导中的一种信号畸变机制。在多模光纤中，以不同入射角射入光纤的光线都被定义了一条路径或一种模式。由于各个模式的传输路径不同，其传输速度（即群速度）也不同，因此模式间的信号传输到达光纤终端产生了时间差。通常来说，一些光线会直接穿过纤芯（轴向模式） ...
，使用具有高折射率对比的两层介质反射镜，可以缩短有效腔长，缩短光子寿命，提高弛豫共振频率，降低本征阻尼。为了减少接触垫寄生，使用苯并环丁烯（BCB）作为钝化剂。在量子阱中引入压缩应变，可以降低透明载流子密度，提高（差分）增益，从而实现高速运行。为了降低空间电荷区的寄生电容，降低了InP-regrowth层的掺杂水平，从而有力地降低了器件的寄生。对于有源直径为5μm的器件，室温下的光输出功率超过2mw，80℃时的光输出功率超过0.8mW（图1.b）。应该指出的是，由于减少了散热量，在大信号调制下，热滚转转移到更高的电流。阈值电流分别低至1ma和2ma。由于这些器件的高耦合效率高达60%，因此可以 ...
两个臂的模态折射率可以独立调谐。此外，这样的调谐结构允许在两个臂上有更广泛的相位关系，从而允许激光在两个臂上的单个偏置电流无法获得的波长下发射。图1图1(A)显示了包含独立金属触点的AMZ干涉仪型腔设计的示意图。与参考文献14类似，该腔由连接两个直脊波导的AMZ干涉仪结构组成。将直脊波导连接到AMZ干涉仪臂上的局部对称y分路器结构旨在大限度地减少耦合损失。在这种腔中选择激光模式是基于三个因素：介质的光学增益分布、腔的FabryPerot （FP）模式和AMZ干涉仪的透射谱。采用参考文献中讨论的基于超强耦合设计的QC激光材料，采用标准脊激光加工技术制造出了具有AMZ干涉仪型腔体的QC激光器。所制 ...
为具有周期性折射率变化的多层波导，其反射率取决于沟槽的数量和尺寸，通过二维有限元法（2D-FEM）进行模拟。该结构的行为就像一个分布式的反射镜，其频率位于所得到的反射率阻带内，以布拉格波长为中心，将它们反射回腔中。其他频率将随后遭受更大的反射镜损失在劈裂后界面，因此具有更高的激光阈值。光栅周期决定了反射率阻带的中心波长，因此根据2 B eff Β n Λ Λ =，其中B Λ为布拉格波长，eff n为有效折射率，Β Λ为光栅周期。光栅的深度、轮廓、占空比和总长度等参数也会影响光栅的耦合强度。图1图1为该结构的仿真图，其中布拉格周期为0.7μ B Λ = m，对应的布拉格波长为Λ B = 4.5μ ...
所用介质波导折射率实部分布图。激光主动式区域基于双声子共振设计。活跃区和注入器一个周期的层序为44/18/9/57/11/54/12/45/25/34/14/33/13/32/15/31/19/29/23/27/ 25/27，其中in Al As势垒层为粗体，in Ga As井层为粗体，n掺杂层（cm）为下划线。电子能带图如图1(a)所示。第4和第3能级之间的激光跃迁能量设计为154兆电子伏，能级1、2和3每一级之间相隔大约一个光声子能量。3级与下一个下游注入器基态（147 meV）之间相对较大的能量间隔旨在抑制热回填效应。上能级的寿命设计为ps，下能级的寿命设计为2.11ps，偶极矩阵元为1 ...
兹信号的有效折射率（由于其波长很长）不受亚微米厚的铌酸锂薄膜的影响。太赫兹波信号的有效折射率几乎等于二氧化硅（或石英基底）的折射率。石英在太赫兹频率下的折射率约为2。另一方面，对于波长较小的光信号(即1.55 um)，导模的有效折射率接近铌酸锂的光学折射率，也近似等于2。因此，在薄膜铌酸锂波导调制器中实现太赫兹信号和光信号的相位匹配成为可能。图1(a)显示了薄膜铌酸锂电光调制器的结构。薄膜铌酸锂电光调制器包括输入和输出光栅耦合器，用于在光纤和薄膜调制器器件之间耦合光，以及使用两条臂的马赫-曾德尔调制器部分。如果使用自由空间太赫兹波信号进行调制，可以将其中一只手臂极化，使铌酸锂晶体的自发极化方向 ...
材料中微小的折射率不均匀性。此外，由于镜群组在未完全装配时无法实现成像效果，其成像质量难以直接测量，且镜群组普遍具有高球差，这给测量带来了很大的难度。传统的MTF传函仪无法对未成像状态的镜群组进行有效检测；同时，镜群组的品控过程中需要高动态范围的测量能力，而非准直光束的检测也超出了普通Shack-Hartmann波前传感器的能力。因此，迫切需要一种合适的波前测量技术，以实现镜群组的精确品控并满足:- 确保镜群组符合设计规范：在zui终组装前能够验证各个子组件是否符合光学设计，并支持与Zemax的模拟设计进行对比。- 适用于高数值孔径系统（F值低于F/2）且具有高球差（>45 µm PV） ...
材料之间的大折射率差使得实现具有高反射率的极薄dbr成为可能。随后，激光器具有非常短的谐振腔，约为2.5µm。这种短腔设计，加上对外延结构、台面尺寸和键合板电容等性能的精心优化，有助于Max限度地提高高达18 GHz的射频性能。结合低阈值电流，器件能够以28 Gb/s或更高的速率直接调制。VCSEL输出处的光学眼图如图1 (b)所示。接下来，28gb /s NRZ-OOK信号通过标准单模光纤（SMF）的几个线轴发射，即超过1公里，2公里，5公里和10公里的SMF。注意，链接中没有使用DCF。分别传输1公里、2公里、5公里和10公里后，每个光纤线轴输出处的光学眼图如图2 (c)-(f)所示。我们 ...
引起激光介质折射率的变化，从而导致FP QCL腔的光程长度发生不希望的变化。我们通过将闭环热电冷却器系统设置在特定温度值（在本例中为20°C）来实现QCL增益芯片温度稳定。然而，电流的调整改变了激光器件内部耗散的热功率，激光温度控制系统需要几秒钟来响应热负载的变化，并将激光温度稳定在20℃。此外，在每个新波长下，PZT与腔体的总长度调整是相互作用的，并且目前所需的时间也超过1 s。因此，典型的点对点光谱调谐时间为10秒。因此，像图3中氨光谱这样包含300个波长点的高分辨率光谱记录需要50分钟。这种过长的测量时间将严重限制现实shi界的传感器系统。图4为了实现更快的调谐，我们通过保持激光电流恒定 ...
匹配。具有高折射率的硅锭表现出与其形状相符的有趣偏振特性:在高天顶角表面上，硅锭具有高度偏振，并且由于表面方位角的变化，硅锭在其锥形中心周围表现出连续的AoP变化。以类似的方式，黑马尽管强度值低，但显示适合其形状特征的DoLP和AoP签名。图2：由对数偏振相机捕获的样本图像显示其高动态范围和偏振能力。该场景包括一个偏振目标，一个锥形硅锭，一个黑色塑料马，和一个大功率LED手电筒。(a)强度图像，动态范围为94.3 dB，主要由黑塑料马与LED手电筒的照度差决定;(b)线性伪彩色图中场景的DoLP，其中红色和蓝色区域分别表示全偏振光和非偏振光;(c)圆形伪彩色地图中的场景AoP，其中红色和蓝色区 ...
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