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SiPM單光子探測器
探測器件有：光電倍增管（PMT），工作在蓋革模式下的雪崩光電二級管（APD）等。在400至900nm光波段，以矽APD為(wei) 敏感元件的單光子探測器性能良好，暗計數小於(yu) 25cps，量子效率在650nm附近可高達到70%。但由於(yu) 帶隙寬度的限製，矽APD對波長1微米以上的光沒有響應。在近紅外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基於(yu) 銦镓砷（）APD的單光子探測器，其量子效率在1.55μm波長處能達約25%，暗計數約10^3cps左右。總體(ti) 而言，不論光電倍增管還是基於(yu) APD的單光子探測器，其量子效率、暗計數等性能遠不能滿足量子信息計數發展的需要，特別是針對所謂的線性量子計算，對單光子探測器性能 ...
檢測器（例如光電倍增管（PMT））進行檢測。但是，CARS受其他非共振非線性光學效應所產(chan) 生的背景的影響。 這些影響不僅(jin) 限製了CARS測量的實際檢測極限，而且使光譜失真（與(yu) 分子振動共振相比）。 另一方麵，SRS信號不受大多數其他非線性光學效應的幹擾。 但是，SRS是受激發射過程。 信號以入射光相同的波長發生。 SRS效應僅(jin) 略微增加/減少了斯托克斯束和泵浦束的光子數量。 這些變化很小，以至於(yu) 無法通過常規的時域測量方法進行測量。 因此，SRS需要具有鎖相檢測功能的光泵浦探測技術。光學泵浦探測技術和鎖定檢測：泵浦探針法是用於(yu) 多光子檢測過程的一種普遍采用的方法。該實驗通常涉及兩(liang) 束超快(皮秒或飛秒)激光束 ...
鏡、單色儀(yi) 和光電倍增管檢測器。整個(ge) 係統由一台專(zhuan) 用的台式計算機控製。線性Stokes參數，Q和U，由2f調製頻率測量，而圓形Stokes參數V，由第一個(ge) PEM的1f調製頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度。直流分量提供了總強度I。在我們(men) 能夠產(chan) 生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為(wei) 零。偏振計可從(cong) 400nm調到800nm，並由軟件自動控製，並可以在選定波長範圍內(nei) 進行離散的掃描。單色譜的光譜分辨率為(wei) 15nm(FWHM)，最常見的采樣頻率為(wei) 5nm步長。實驗分別測量了樣品的透射和反射的圓偏振光譜。光路如圖1：在反射模式下，來自光纖耦合石英鎢鹵燈的光通過水平開口(B)進入直徑為(wei) 200mm ...
探測器，比如光電倍增管（PMT）進行探測。然而，CARS的探測同時會(hui) 受到一些其他非共振非線性光學現象產(chan) 生的背景。這些背景限製了實際使用這種CARS的檢測極限，並同時使所測得的光譜與(yu) 自發拉曼相比產(chan) 生一定畸變。另一方麵，SRS信號不受到大多數其他非線性光學現象的影響。然而，SRS的信號本身發生在與(yu) 輸入光源相同的波長。SRS現象本身隻相應的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源。這些相應較小的變化很難用常規方法進行探測，因此，需要使用泵浦-探測以及鎖相法進行探測。光學泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法。這些試驗通常使用兩(liang) 束超快激光。一束激光時刻對樣品進行照射，另一束激光則通過調幅調 ...
測器可以使用光電倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或單光子雪崩二極管 (SPAD)。 假設每個(ge) 周期記錄一個(ge) 以上光子的概率很低，每個(ge) 時間段光子到達形成的直方圖表示從(cong) 單次時間分辨模擬記錄中獲得的時間衰減。 如有必要，可以通過衰減樣品處的光來滿足單光子概率的前提條件。如上圖說明了如何在多個(ge) 周期內(nei) 形成直方圖。激光脈衝(chong) 反複激發產(chan) 生光致發光。 激發和發射之間的時間差是由像秒表一樣的電子設備測量的。 如果滿足單光子概率條件，實際上在許多周期中根本沒有光子。應該注意的是光子或空循環的出現完全是隨機的，隻能用概率來描述。 因此，這同樣適用於(yu) 各個(ge) 秒表讀數。如上圖所示，秒表讀數被分成一個(ge) 由一係列“時間段”組成 ...
抑製。其中，光電倍增管、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS單光子雪崩探測器(SPAD)作為(wei) 時間門控探測器。為(wei) 了抑製背景熒光，利用短持續時間(~ 5ps)、高重複頻率(~82 MHz)的脈衝(chong) 激光和時間門寬為(wei) 31 ps的微通道板型光電倍增管，利用單通道門控探測器實現了單光子計數技術。用於(yu) 抑製乙醇中羅丹明6G樣本的熒光。拉曼信號的信噪比和拉曼熒光強度比分別為(wei) 4.2和129倍時，與(yu) 沒有門控的情況相比有顯著提高。另一種成本相對較低的拉曼係統包括一個(ge) 重複頻率為(wei) 6.4 kHz、脈寬為(wei) 900 ps的脈衝(chong) 二極管激光器和一個(ge) 用於(yu) 時間分辨光子計數的光電倍增管。該係統表明，在濃度為(wei) 10-4M的羅丹明6G摻雜純苯 ...
0.6) 和光電倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 無需解掃描。PMT 信號用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在調製頻率為(wei) 20.25 MHz。對於(yu) FM CARS 測量，使用了如圖1所示的 FOPO ，而對於(yu) 標準 CARS 測量，M1 的反饋路徑被機械快門阻擋。為(wei) 了量化 FM CARS 與(yu) 標準檢測靈敏度相比所實現的增加測量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀釋係列。對於(yu) 該測量，dDMSO 的共振在2125 cm-1和大約 2145cm-1處的非共振貢獻以相同的平均功率處理在成像平麵中大約 20 mW。對於(yu) 此特定測量，LIA 檢測帶寬設 ...
明和光子計數光電倍增管的單像素相機獲得的實驗結果。參考文獻：Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7更多詳情請聯係昊量光電/歡迎直接聯係昊量光電關(guan) 於(yu) 昊量光電：上海昊量光電設備有限国产黄色在线观看是光電国产欧美在线專(zhuan) 業(ye) 代理商，国产欧美在线包括各類激光器、光電調製器、光學測量設備、光學元件等，涉及国产成人在线观看免费网站涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科 ...
過將時間門控光電倍增管(PMT)與(yu) 時間相關(guan) 檢測相結合，能夠在時域內(nei) 實現高靈敏度的信號檢測。利用光纖的色散規律可以推導出常規的拉曼光譜。圖1圖1為(wei) 該方法的原理圖。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣後不久(見上圖)以及在光纖中傳(chuan) 播足夠長的距離(見下圖)後的頻率-時間分布。在上圖中所描述的情況下，當信號剛從(cong) 樣本發出時，拉曼峰在頻域可以分離，而在時域則是混合的。在足夠長的光纖中傳(chuan) 播後，由於(yu) 色散規律，不同頻率的峰值在時間上被分離。相反，與(yu) 瞬時和瞬態拉曼信號不同，熒光發射具有更長的壽命。通過對光纖輸出信號的投影，我們(men) 可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進行拉曼信號的區分。圖2中在最後還可通過檔位式反射鏡將信 ...
的熒光被一個(ge) 光電倍增管接受，其時間信號被映射到相應的像素上，zui終形成圖像。由於(yu) 樣品被激發，信號是被逐點采集的，這種方法克服了散射組織的廣域成像中像素交叉幹擾。由於(yu) 雙光子顯微鏡具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦顯微鏡的良好替代方案。但雙光子顯微鏡或任何激光掃描顯微鏡的致命弱點是它緩慢的速度，因為(wei) 樣品是按順序逐點掃描成像的，這將是對更大的神經元回路活動進行成像的一個(ge) 基本障礙。有各種掃描方法可用於(yu) 改善速度，比如XY掃描振鏡 (< 10 fps) 或者是共振掃描器 (> 30 fps) 以及Z軸掃描的壓電控製物鏡。對於(yu) 高速的3D體(ti) 積成像，使用SLM液晶空間光調 ...
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