用於(yu) 太赫茲(zi) 到光頻率快速頻譜分析的1GHz單腔雙光梳激光器（本文譯自（Gigahertz Single-cavity Dual-comb Laser for Rapid Time-domain Spectroscopy:from Few Terahertz to Optical Frequencies ）Benjamin Willenberg1,*,x, Christopher R. Phillips1,*, Justinas Pupeikis1 , Sandro L. Camenzind1 , LarsLiebermeister2 , Robert B. Kohlhass2 , Björn G ...
變化的斜率對光頻率合成的波動非常敏感，表明和Rb時鍾之間存在緊密的鎖相。在修正的Allan偏差分析中，計算的不穩定性分數在平均低於(yu) 1000 s時也產(chan) 生了到的斜率。對於(yu) 較長的平均時間，不穩定性受到不必要的頻閃噪聲的限製。圖2所示。（a）鎖模鉺光纖激光器的光譜範圍為(wei) 21 nm，中心為(wei) 1560 nm。（b）強度自相關(guan) 跡為(wei) 2.3 ps脈衝(chong) 。（c）放大後的光譜輸出範圍為(wei) 45.5 nm。（d）壓縮後83 fs脈衝(chong) 的幹擾自相關(guan) 跡線。（e）兩(liang) 個(ge) 光譜分析儀(yi) 測量HNLF後的超連續統。圖3所示。（a）光電探測器檢測到的fceo的射頻頻譜。（b）光電探測器檢測到的光拍音符（fbeat）的RF頻譜。圖4所示。從(cong) 鎖相環路 ...
通常與(yu) 泵浦激光頻率相同，使它們(men) 回到基態並產(chan) 生頻率高於(yu) 探測激光的反斯托克斯信號(圖1)。通過固定泵浦激光的波長和改變斯托克斯光束的頻率，可以獲得像SRS中那樣的寬帶測量。CARS實現了信號強度的1000倍提高，並且由於(yu) 散射光是藍移的，因此它不受自熒光的幹擾。與(yu) SRS一樣，信號強度的增加允許更短的采集時間，允許高達20 fps的視頻速率成像。與(yu) SRS不同，CARS信號與(yu) 濃度呈非線性相關(guan) ，因此定量成像並不簡單。第三種信號增強技術，SERS，依賴於(yu) 修改樣本來增強信號。在SERS中，使用金和銀等金屬納米顆粒，當受到入射光的撞擊時，它們(men) 的表麵會(hui) 產(chan) 生強烈的電磁場，增強目標分子的拉曼信號。這一過程背後的物理現 ...
數，如激發激光頻率和強度、探測器效率和增益以及測量積分時間。如果這些實驗參數在測量之間保持一致，來自薄膜樣品的拉曼信號的強度可能被用作薄膜厚度的測量。在一定的薄膜厚度下，測量的拉曼強度增強並且已被證明是由於(yu) 在薄膜界麵上的多次反射的入射光以及拉曼散射光的幹涉。這種幹涉增強拉曼散射(IERS)現象被用於(yu) 最大化拉曼信號，這些信號來自於(yu) 沉積在襯底上的較厚層之上的非常薄的層。自從(cong) 首次證明石墨烯在矽襯底上的拉曼增強，一些研究人員使用拉曼強度比來估計石墨烯的厚度，MoS2,或六方氮化硼沉積在SiO2/Si上。這些厚度或層數的估計使用了樣品與(yu) 襯底拉曼強度的比值，或襯底拉曼強度與(yu) 樣品與(yu) 裸襯底的比值，並基於(yu) 多波分 ...
的參考下，激光頻率偏離腔的諧振頻率的失諧量。提取探測器的交流信息並且和調製頻率的射頻本振源混頻並經過低通後（隻剩頻率為(wei) Ω 的項和射頻本振源混頻的信號），就可以得到 PDH 技術的誤差信號。在載波和腔近似諧振的情況下，邊帶幾乎完全被反射，即 F (ω ± Ω) ≈ −1，此時F (ω)F (ω + Ω)|*− F (ω)*F (ω − Ω)| ≈ 2iIm[F (ω)]，即可以忽略（1）式中的cosΩt項，隻剩下sin Ωt 項。因此可以得到混頻後（混頻時需要使得本振源的信號和反射信號的相位差保持 90◦，以確保得到較大的誤差信號。這可以通過在某一臂加入移相器或者簡單的加長射頻傳(chuan) 輸電纜的長度實 ...
距使其能夠將光頻率分割為(wei) 與(yu) 電子和微波信號相匹配的部分，從(cong) 而建立起光學原子鍾與(yu) 微波原子鍾以及電子設備之間的聯係。這種聯係為(wei) 科學家們(men) 建立更快、更準確的時間測量係統提供了可能，有望重新定義(yi) 秒的概念。全qiu定位係統（GPS）依賴於(yu) 衛星和接收器之間無線電信號的時間關(guan) 係來確定實時位置。因此科學家們(men) 期望在導航衛星上使用光學原子鍾以提高係統精度，使GPS能夠實現厘米級的定位。此外，光學原子鍾在量子物理學方麵也具有重要国产成人在线观看免费网站。通過將時間劃分為(wei) ji小的時間段，科學家們(men) 可以測量以前無法檢測到的變化，如短距離尺度上的引力紅移等。總而言之，光頻梳和光學原子鍾的出現為(wei) 時間測量和相關(guan) 領域帶來了巨大的創新和国产成人在线观看免费网站前景。天文學和 ...
O)為(wei) 檢測激光頻率梳的載波包絡偏頻提供了一種緊湊的單箱解決(jue) 方案。COSMO模塊利用納米光子波導技術將光限製在~1 μm的模式直徑。借助強烈的非線性光學效應，使得COSMO模塊允許以小於(yu) 200 pJ (即frep頻率=1GHz時，平均功率< 200mW)的脈衝(chong) 能量精確檢測fceo。zui後，由於(yu) 1 GHz重複頻率的頻率梳的fceo可以從(cong) DC變化至500 MHz，因此為(wei) 激光提供快速反饋所需的電子設備並非微不足道。新的Vescent Photonics SLICE偏移鎖相(SLICE-OPL)盒提供了一種直接的反饋解決(jue) 方案，可在高達10 GHz的頻率下反饋穩定fceo。圖2 1 GHz 155 ...
光，同時將激光頻率噪聲降至zui低。這被視為(wei) 閉環控製[2]。基本的反饋控製係統通常由三個(ge) 部分組成，如圖1所示，即被控對象（需要控製的對象）、傳(chuan) 感器（測量被控對象的輸出）和控製器（產(chan) 生反饋輸入）。圖1：典型反饋控製係統框圖。它由三個(ge) 主要部分組成：被控對象(P)、測量特定信號的傳(chuan) 感器(S)以及為(wei) 被控對象生成輸入的執行器或控製器(C)。我們(men) 可以利用拉普拉斯變換推導出控製係統的傳(chuan) 遞函數，對於(yu) 給定的時域信號f(t)，其定義(yi) 為(wei) F(s)。對於(yu) 圖1所示的係統，三個(ge) 組件都有自己的傳(chuan) 遞函數，分別用P(s)、S(s)和C(s)表示為(wei) 被控對象、傳(chuan) 感器和控製器。為(wei) 了簡化下麵的推導，引入了一個(ge) 額外的內(nei) 部信號並標記為(wei) U(s ...
磁疇成像的四種傳(chuan) 統磁光效應從(cong) 圖1的右列可以明顯看出傳(chuan) 統磁光效應之間的現象學差異。對於(yu) Kerr, Voigt和梯度效應，在光學偏光顯微鏡下，對FeSi晶體(ti) 的四相疇圖進行了成像，其中表麵疇沿兩(liang) 個(ge) 正交易軸磁化。對於(yu) 每種效果，通過適當設置顯微鏡的光學元件並根據指示選擇適當的光入射來調整典型的域對比度。在克爾效應中，四個(ge) 疇相出現在多達四個(ge) 不同的灰度級，因為(wei) 這種效應線性地依賴於(yu) 磁化矢量。由於(yu) Voigt效應具有二次依賴於(yu) 磁化，相同的區域模式在Voigt顯微鏡中隻顯示兩(liang) 個(ge) 灰度級，每個(ge) 磁化軸一個(ge) ，與(yu) 磁化方向無關(guan) 。在對磁化變化敏感的梯度效應中成像，區域邊界顯示出依賴於(yu) 鄰近區域相對磁化方向的對比度。梯度和Voigt ...
熱容，f是激光頻率，h是樣品厚度，Q是吸收的熱流，p是樣品密度。由(1)式可以得到樣品熱擴散率與(yu) 溫度變化的關(guan) 係。依據式中幅度的變化稱為(wei) 幅度法；依據相位的變化稱為(wei) 相位法。由於(yu) 幅度法測量薄膜的熱擴散率依賴薄膜吸收的熱量會(hui) 產(chan) 生較大的實驗誤差所以可采用相位法。相位法測量樣品熱擴散率是根據熱源與(yu) 傳(chuan) 感器之間的相位差和距離之間的關(guan) 係，並進行差值化處理：，其中為(wei) 激光熱源與(yu) 探測器之間的距離，令，即可通過計算相位相對的斜率m，因其中，所以可寫(xie) 出：通過(2)式子可知，在給定熱源的加熱頻率即激光頻率f下，通過測量薄膜樣品上的不同空間位置處的同頻熱場波動相位即可計算得出樣品的橫向熱擴散率a。但對於(yu) 尺寸微米級的薄膜樣品， ...
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