目標圖像通過幹涉的方式形成。用於(yu) 全息顯示的相位型SLM存在衍射效率低的問題。這是由於(yu) 其有限的像素填充因子、背板架構和其它因素，使得多達20%的入射光可能不會(hui) 被衍射，從(cong) 而產(chan) 生零級衍射級，這通常會(hui) 幹擾控製的衍射級並顯著降低觀察到的圖像質量。導致目前計算生成全息的圖像質量還不如傳(chuan) 統的顯示技術。在光學中，同軸和離軸濾波方案是兩(liang) 種最常用的技術，可最大限度地減少零級衍射。同軸濾波在物理上阻擋了傅立葉平麵上的未衍射光束，這不可避免地也阻擋了一些低頻成分的衍射光。此外，當複用三種顏色時，這種遮擋操作會(hui) 更具挑戰性。離軸方法會(hui) 導致視場減小(使用第一級衍射級的一半)或效率降低(使用更高的衍射級)，而這兩(liang) 個(ge) 因素對於(yu) 近 ...
傳(chuan) 感器組成的幹涉儀(yi) 構成雙光梳數字全息，可實現具有高時間相幹性的高頻率複用全息。作者：Edoardo Vicentini ，Zhenhai Wang...Nathalie Picqué原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00892-x4 快報標題：通過在有機半導體(ti) 界麵形成三重態實現高效固態光子上轉換簡介：證明了有機半導體(ti) 異質結界麵對光的高效上轉換。這個(ge) 過程是由界麵處的電荷分離和重組介導的電荷轉移狀態實現的。作者：Seiichiro Izawa & Masahiro Hiramoto原文鏈接: https://www.natur ...
值模擬衍射和幹涉來實現具有高空間-角度分辨率的3D投影。全息將動態光場編碼為(wei) 相位和振幅變化的幹涉圖案，即全息圖。通過選擇照明光束，全息圖將入射光衍射成原始光場的準確再現。重建的3D場景呈現準確的單目和雙目深度線索(depth cues)，這是傳(chuan) 統的顯示手段難以同時實現的。然而，高效、實時地創建逼真的計算機生成全息圖(CGH)仍然是計算物理學中尚未解決(jue) 的挑戰。其主要挑戰是對連續3D空間中的每個(ge) 目標點執行菲涅耳衍射模擬所需的巨大算力要求。有效的菲涅耳衍射模擬極具挑戰性，目前通過用物理精度換取計算速度來解決(jue) 。基於(yu) 預先計算的元素條紋、多層深度離散化、全息立體(ti) 圖、波前記錄平麵(或者中間光線采樣平麵)和僅(jin) ...
ehnder幹涉儀(yi) (MZI)在矽芯片上展示了一個(ge) 突破性的、完全集成的光學神經網絡(optical neural network,ONN)。通過計算每個(ge) MZI的相應相位，可以將任意矩陣有效地映射到該ONN硬件上。對於(yu) 此類網絡，所需的非線性可以通過利用強度調製器、相機的飽和效應、光電二極管的二次非線性、半導體(ti) 放大器的飽和、可飽和吸收器等多種方法來實現。從(cong) 那時起，人們(men) 提出了許多方案來進一步優(you) 化這些陣列的實現及其片上訓練過程。雖然 ONN 在學術和工業(ye) 界中都受到了相當大的關(guan) 注，但現在研究人員越來越意識到，改變芯片上的相位是不可取的，而且會(hui) 顯著掩蓋光子加速器的潛在優(you) 勢。在這些結構中，相位變化通常由熱光移 ...
分解為(wei) 由光學幹涉單元(optical interference unit, OIU)執行光學矩陣乘法和光學非線性單元(optical nonlinearity unit, ONU)執行非線性激活(ONU可以使用常見的光學非線性來實現，如飽和吸收和雙穩態)，見圖1b、c。執行任務時，需要處理的數據首先在計算機上預處理成高維向量，預處理的信號隨後編碼成在光子集成電路中傳(chuan) 播的光脈衝(chong) 幅度，從(cong) 而實現多層ONN，見圖1d。每一層ONN由OIU和ONU組成。原則上，ONN可以完全在光域中實現任意深度和維度的ANN。(2) OIU實現。由於(yu) 一個(ge) 一般的實值矩陣(M)可以通過奇異值分解(SVD)分解為(wei) M=UΣV ...
馬赫-曾德爾幹涉儀(yi) (Mach-Zehnder interferometer, MZI)可以實現給定維度的任意空間線性光學函數。當前不足：如空間模式轉換器、線性光學量子計算門以及用於(yu) 通信和其它国产成人在线观看免费网站的任意線性光學處理器這樣的光學函數，可以在矽光子技術中使用MZI網格(mesh)來實現，但性能受到不能實現理想的50：50分割的分束器的限製。文章創新點：基於(yu) 此，美國斯坦福大學的David A. B. Miller提出了一種新的架構和一種新穎的自我調整方法，可以自動補償(chang) 從(cong) 85∶15到15∶85之間由於(yu) 不完美製造產(chan) 生的非理想分光比，並能夠大規模製造用於(yu) 各種複雜和精確線性光學函數。原理解析：(1) 使用雙M ...
er)薄膜上幹涉形成(兩(liang) 束光的方向相反，從(cong) 而生成反射模式全息圖)。記錄的全息圖在639nm、532nm、457nm下多色複用記錄(記錄裝置示意圖見附錄)，用於(yu) 彩色顯示。實驗結果：圖3A為(wei) 做成可穿戴式的AR顯示器，圖3B和C分別為(wei) 室內(nei) 和室外的實驗結果。圖3D為(wei) AR顯示器各個(ge) 模塊與(yu) 一個(ge) US quarter硬幣的尺寸對比。附錄：(1) 經典pancake光學器件的原理。見下圖。a、顯示器(Display)的出射光經過線偏振片(LP-2)轉化為(wei) P線偏光，b、流經四分之一波片(QWP-2)轉換為(wei) 右旋圓偏振光(RCP)，c、流經50/50分光鏡(BS)，d、透射的右旋圓偏振光流過四分之一波片(QWP-1) ...
的光互相發生幹涉而形成散斑圖像。當照射的樣品是動態的時候，散斑模式就會(hui) 發生變化。（2）如圖1，連續采集到的兩(liang) 幀散斑圖像，每幀圖像劃分成小的探測窗口I1(x,y)和I2(x,y)，計算這兩(liang) 個(ge) 探測窗口的互相關(guan) ，獲得單次操作的相關(guan) 圖。（3）為(wei) 了提高信噪比，操作n次（文中選用n=4），求取平均相關(guan) 圖。（4）從(cong) 平均相關(guan) 圖找到峰值位置，計算出在采集時間間隔內(nei) 的粒子位移，從(cong) 而計算出視場內(nei) 的速度圖。（5）以一個(ge) 像素為(wei) 步長移動探測窗口，重複(2)-(4)，直到整個(ge) 散斑圖都被探測窗口掃描完畢，獲得整個(ge) 散斑場的速度圖。實驗裝置解析：532nm連續激光，經過聲光調製器(acousto-optical modelato ...
自光源的光的幹涉能力。我們(men) 現在考慮兩(liang) 個(ge) 相幹的極限情況。在第一種情況，光源是空間相幹的，且幹涉條紋可見度始終是最大的，此時：將方程（8）国产成人在线观看免费网站到方程（6）可得：另一種情況則相反，光源是空間不相幹的，幹涉條紋可見度始終是最小的。在此情形下，相幹函數為(wei) ：將方程（10）代入方程（6），得：在方程（11）中，係統響應|p(x,y)|2是點擴散函數(PSF)。它的傅裏葉變換H(u,υ)是光學傳(chuan) 遞函數（OTF）。OTF與(yu) 光瞳函數的二維自相關(guan) 成正比：出於(yu) 簡化考慮，常數比例因子被略掉，這對我們(men) 的分析隻有很小的影響。盡管如此，OTF在其原點以統一最大值表示。我們(men) 注意到，所有的真實光源都是部分相幹的。大多數的被動成像 ...
)5.1b、幹涉測量和全息(Inteferometryand Holography)5.1c、從(cong) 強度複原相位(PhaseRetrieval from Magnitude)5.2、量子成像(QuantumImaging)5.3、體(ti) 積成像(VolumetricImaging)5.3a、計算層析（ComputedTomography）5.3b、核磁共振成像(MagneticResonance Imaging)6、動機2：維度不匹配(Motivation 2: Dimensionality Mismatch)6.1、空間-光譜成像(Spatial-Spectral Imaging)6.2、三維成像(T ...
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