效應，被物體(ti) 散射或反射的光的頻率將會(hui) 發生多普勒頻移，即物體(ti) 的位移對光進行了調製，（波在波源移向觀察者時接收頻率變高，而在波源遠離觀察者時接收頻率變低）。但是在光外差幹涉法中普遍存在著非線性（nonlinearity）問題，該因素將會(hui) 是其位移測量的主要誤差來源，使其精度一般隻有納米級至十幾納米，原因是頻率不同的光束不能很好的分離，使得相位位移和實際被測長度不成線性關(guan) 係。這些周期性的非線性誤差問題一直是該激光外差幹涉發展的障礙。3 F-P幹涉檢測技術：基於(yu) 多光束幹涉原理的F-P幹涉儀(yi) 具有幹涉條紋細銳，襯托對比度高等特點，在高分辨率測量方麵具有天然優(you) 勢。法一珀幹涉儀(yi) 輸出的信號特征為(wei) 狹窄的諧振峰，其腔 ...
光譜的低截麵散射。在激光激發下，熒光與(yu) Stokes Raman散射同時發生，因為(wei) 紅移的Stokes Raman散射與(yu) 熒光發射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問題，因為(wei) 與(yu) 激發波長相比，反斯托克斯拉曼散射是藍移的，因此在光譜中與(yu) 熒光自然分離。當用可見光激發時，熒光本底問題更為(wei) 嚴(yan) 重。拉曼光譜中的強熒光信號直接影響拉曼測量的準確性和靈敏度。熒光和自發拉曼信號在波長維度上重疊，因此不能用簡單的濾光片分離。幸運的是，它們(men) 在以下性質上有所不同，這是許多拉曼測量中熒光抑製方法的基礎：1.熒光發射壽命(納秒量級)遠長於(yu) 拉曼散射壽命(皮秒量級)。這一原理產(chan) 生了各種時域方法，其中一個(ge) 超快脈衝(chong) 激光器用於(yu) 激勵，可 ...
衝(chong) 、發射拉曼散射信號和發射熒光的時間輪廓。熒光過程包括激發、內(nei) 部轉換和發射三個(ge) 重要步驟，每個(ge) 步驟都發生在不同的時間尺度上。首先，入射光子激發熒光團分子的時間為(wei) 飛秒(10-15秒)量級。其次，振動弛豫的無輻射內(nei) 轉換過程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之間。最後，熒光發射是一個(ge) 緩慢的過程，大約發生在10-9-10-7 s左右。熒光壽命是指分子在發射熒光光子前處於(yu) 激發態的平均時間。圖1所示的指數衰減曲線說明了熒光發射時間的統計分布。單熒光團的熒光時間輪廓符合壽命常數τ的指數函數，而拉曼發射幾乎與(yu) 激發激光同時發生。由於(yu) 拉曼信號比熒光信號的發射速度快得多，因此選擇合適的時間門寬度，原則上可以在 ...
示了目標物體(ti) 散射、反射或透射了多少光。 簡而言之，光譜圖告訴了我們(men) 這些特定顏色的光的含量。表示光譜的通常作法是用強度和波長的比值作個(ge) 圖。根據光譜特征識別不同的材料材料的光譜特征可以和人的指紋進行類比， 由於(yu) 每種材料和化合物與(yu) 光的反應不同，它們(men) 的光譜特征也是不同的。 就像指紋可以用來識別人一樣，光譜特征可以用來識別物體(ti) 。仔細地檢查反射光，要研究光，需要一種叫做分光計的儀(yi) 器，這是一種將入射光按波長展開成單色光的儀(yi) 器。 在這裏，進入分光計的是反射光，其結果被稱為(wei) 反射光譜。 測量物體(ti) 的反射光譜也是使用高光譜成像最常用的方法。高光譜圖像提供了目標物體(ti) 的三維信息高光譜圖像使用成像光譜儀(yi) 來收集光譜信息，這種 ...
射、吸收或者散射。其中出現的散射光可以告訴拉曼光譜學家一些關(guan) 於(yu) 樣品分子結構的信息。分析散射光的頻率（波長）可以發現，其中不僅(jin) 存在與(yu) 入射光波長相同的成分（瑞利散射），而且還存在有少量的波長改變了的散射光（斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射），拉曼散射光強度大約是總散射光強度的10-7 。正是這些波長改變了的拉曼散射光能夠給我們(men) 提供有關(guan) 樣品的化學成分和結構信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體(ti) 係中，這些頻率主要是位於(yu) 分子轉動、振動以及電子能級躍遷相關(guan) 的範圍內(nei) 。散射光沿著所有方向輻射，伴隨波長的變化，其偏振方向也有變化。1. 散射光頻率不發生改變的散射過程稱為(wei) 瑞 ...
範圍內(nei) 的拉曼散射本質上是非相幹的。但通過適當的調節(稱為(wei) q開關(guan) )，紅寶石激光器的發射可以在一個(ge) 短的持續時間內(nei) (10-8秒的量級)和高的峰值功率(高達100兆瓦或更多)的單個(ge) “巨型脈衝(chong) ”中獲得。當如此強烈的相幹光照射到樣品上時，就會(hui) 觀察到全新的現象。正常拉曼效應的量子力學理論變得不充分。受激拉曼效應做同調拉曼散射時，試樣同時受兩(liang) 雷射之照射，一作激發用(ωL)，一作監控用(ωS)，而拉曼散射之強弱可用ωS之增益為(wei) 測度。這些現象通常被稱為(wei) 受激拉曼效應。在頻率vo的大脈衝(chong) 激勵下，樣品在一定的Stokes頻率vo - v時產(chan) 生增益，其中v是拉曼主動振動的頻率。通常隻有一個(ge) 這樣的頻率是“活躍的”，即每條線 ...
粉末晶體(ti) 上。散射配置。毛細管固定在Oxford Duplex閉路循環低溫恒溫器中，溫度範圍為(wei) 330e60k，精度為(wei) ±1 K。圖1為(wei) 室溫(固體(ti) 曲線)到60k(虛線曲線)冷卻過程中，4BrBP三斜相的低頻拉曼光譜的連續變換。在155波數和30波數隨著溫度的變化發生了巨大的變化。圖2a為(wei) 從(cong) 20波數到38波數的擴展視圖。圖2b為(wei) 130波數到170波數。在30波數的波段的溫度行為(wei) 如圖2a所示，可見隨著溫度的降低其強度減小，位置由296 K下的28.3 波數到60 K下的35.0波數。在~155波數如圖2b所示。這個(ge) 波段急劇變窄，其強度呈指數增長，其位置從(cong) 296 K下144波數移到高頻一側(ce) 到60 K下的1 ...
產(chan) 生背向瑞利散射光，回傳(chuan) 的背向瑞利散射光帶著使它產(chan) 生散射的信號通過耦合器到光電檢測器中。由於(yu) 激光器發射的就是脈衝(chong) 光，所以可以根據時間得到背向散射發生距光源的時間差，從(cong) 而確定空間位置。OTDR得到的瑞利散射功率為(wei) 一條指數衰減的曲線，該曲線表示出了光纖沿線的損耗情況。當脈衝(chong) 光在光纖傳(chuan) 播過程中遇到裂紋、斷點、接頭、彎曲等情況，脈衝(chong) 光會(hui) 產(chan) 生一個(ge) 突變的反射或衰減。典型的OTDR探測曲線如下圖所示：二、OTDR係統及性能指標OTDR係統主要由脈衝(chong) 發生器、光源、光電探測器、信號處理係統等組成。基本構架如下：OTDR直接探測背向瑞利散射光的功率，光源輸出功率越高，背向散射信號越強，探測距離越遠。OTDR通常使 ...
斯托克斯拉曼散射顯微鏡已成為(wei) 一種強大的技術，具有許多在生物醫學成像、細胞生物學和醫學領域的国产成人在线观看免费网站。如果泵浦源和斯托克斯場，分別以頻率ωp和ωs與(yu) 拉曼活性分子相互作用,以並且頻率Ω=ωp-ωs發生共振，產(chan) 生頻率為(wei) ωAS=2ωp-ωs的諧振反斯托克斯信號。這個(ge) 信號允許對未染色樣品進行化學選擇性成像。然而，這個(ge) 信號也有不包含任何特定的化學信息的非共振信號的貢獻。這種非共振背景強度取決(jue) 於(yu) 采樣，非共振信號會(hui) 使共振信號失真，甚至可以淹沒諧振信號 。共振和非共振CARS響應起源於(yu) 來自三階磁化率。在外向方向上檢測 CARS信號顯著降低了非共振型號的貢獻，因此提高了檢測靈敏度。盡管如此，許多可以避免或消除CARS ...
模式。這兩(liang) 種散射取決(jue) 於(yu) 層數和形成的材料類型。在本研究中，E12g 和 A1g 的拉曼頻率差 (Δ) 從(cong) 原始塊狀 MoS2 的 25.9 cm-1 降低到 MoS2 QD 的 21.6 cm-1。 E12g 和 A1g 差值的減小表明原始 MoS2 的層數和橫向尺寸減小。為(wei) 了研究所製備的 MoS2量子點的帶隙能量和光學性質，文章中采用了紫外-可見 (UV-Vis) 和光致發光 (PL) 光譜。圖 1b 和 c 中的 MoS2 納米片是通過 CVD 方法合成的，用於(yu) PL信號的比較分析。正如圖1（b）所示，MoS2納米片的光譜在460，610，670處有特征峰，分別用A，B，C表示。A 和 B 峰對 ...
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