中文：非线性极化；英文：nonlinear polarization

性介质的二阶非线性极化率，I表示入射激光脉冲的光强。光学整流法的关键在于要满足一个非常重要的相位匹配条件，满足相位匹配需要激光脉冲的群速度与太赫兹波的相速度相等。材料的击穿阈值、非线性系数都对产生的太赫兹辐射有影响，但一般条件下它的击穿阈值要远比光电导开关的击穿阈值要高。多见的光学晶体包括LiNbO3、GaSe、ZnTe、InP、InTe、DAST、OH1、DSTMS等，其中有机晶体DAST是当前已知的非线性效应最高的介质之一。您可以通过我们的官方网站了解更多的国产欧美在线信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...

以观测到二阶非线性极化率张量。二阶非线性极化率张量能反映样品的组成、手性和结构组织（例如局部原纤维取向）。文章创新点：捷克共和国CAS科学仪器研究所的Angel Cifuentes（第一作者）和 Johanna Trägårdh（通讯作者）在Optica撰文Polarization-resolved second-harmonic generation imaging through a multimode fiber，提出了一种基于多模光纤的偏振分辨二次谐波生成成像技术。（1）通过基于多模光纤（直径125um）的微创内窥镜实现了二次谐波生成成像。二次谐波生成成像技术可以对胶原（collage ...

(2)是二阶非线性极化率；和分别表示k光的光子产生和湮灭算符。一般来说，泵浦场较强，可作经典描述(称为参量近似),于是上式变为：其中，η∝χ(2)Ep，Ep为泵浦光的振幅。实际上，非简并自发参量下转换过程还分为两类。在第1类中，信号光和闲置光的偏振方向相同，且均与泵浦光的偏振方向垂直。在第二类中，信号光和闲置光的偏振方向垂直。下面分别予以讨论。在第1类SPDC中，信号光和闲置光的偏振方向相同，其相互作用哈密顿量可由式(4)表示。由于位相匹配条件的要求，信号光和闲置光的传播方向分别位 于以泵浦光传播方向为轴的同心圆锥的不同两侧（在非简并情况下，信号光和闲置光位于不同圆锥；在简并情况下，信号光和闲 ...

频依赖于二阶非线性极化，与二阶非线性系数x(2)息息相关，产生另一个频率为原始频率两倍的新光波。因此对于三倍频来说，原则上同样可以通过三阶非线性系数x(3)直接产生三次谐波（THG），但考虑到光学材料的三阶非线性系数x(3)较小而相位匹配上也存在限制（除了在气体中），直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中，三倍频首先通过一个倍频晶体，将输入的泵浦光倍频（SHG），然后再将这两个光波进行和频（SFG），即可得到输入的三倍频的光，这里的两个过程都是基于非线性晶体材料的二阶非线性x(2)。下图是一个典型的三倍频装置。当使用Q开关或模锁激光器所产生的脉冲时，可以轻松 ...

质中感应产生非线性极化强度P，介质响应特性可以通过极化率张量χ表征，对于非线性光纤，该张量χ和光电场E有关，极化强度P可表示为如果入射光频率远离介质共振区或者入射光场比较弱，则产生的极化强度和光电场的关系，可以通过级数形式来表达其中χ(1)、χ(2)、χ(3)、...分别是介质的线性极化率、二阶极化率、三阶极化率、…，分别是二阶张量、三阶张量、四阶张量、…；P(1)、P(2)、P(3)… 则分别是线性极化强度、二阶极化强度、三阶极化强度、…。相邻两项之比为：E原子代表介质中的原子内场，典型值为3×1010 V/m。在激光横空出世之前，普通光源所产生的光电场即使聚焦也远小于E原子，因此那些高阶的 ...