超高强度激光激发产生拉曼的特殊效应入射强度在常规光源或激光可获得的正常范围内的拉曼散射本质上是非相干的。但通过适当的调节(称为q开关)，红宝石激光器的发射可以在一个短的持续时间内(10-8秒的量级)和高的峰值功率(高达100兆瓦或更多)的单个“巨型脉冲”中获得。当如此强烈的相干光照射到样品上时，就会观察到全新的现象。正常拉曼效应的量子力学理论变得不充分。受激拉曼效应做同调拉曼散射时，试样同时受两雷射之照射，一作激发用(ωL)，一作监控用(ωS)，而拉曼散射之强弱可用ωS之增益为测度。这些现象通常被称为受激拉曼效应。在频率vo的大脉冲激励下，样品在一定的Stokes频率vo - v时产生增益，其 ...
散射。在激光激发下，荧光与Stokes Raman散射同时发生，因为红移的Stokes Raman散射与荧光发射光谱重叠。反斯托克斯拉曼散射不存在荧光问题，因为与激发波长相比，反斯托克斯拉曼散射是蓝移的，因此在光谱中与荧光自然分离。当用可见光激发时，荧光本底问题更为严重。拉曼光谱中的强荧光信号直接影响拉曼测量的准确性和灵敏度。荧光和自发拉曼信号在波长维度上重叠，因此不能用简单的滤光片分离。幸运的是，它们在以下性质上有所不同，这是许多拉曼测量中荧光抑制方法的基础：1.荧光发射寿命(纳秒量级)远长于拉曼散射寿命(皮秒量级)。这一原理产生了各种时域方法，其中一个超快脉冲激光器用于激励，可国产成人在线观看免费网站于时域拉 ...
术图1显示了激发激光脉冲、发射拉曼散射信号和发射荧光的时间轮廓。荧光过程包括激发、内部转换和发射三个重要步骤，每个步骤都发生在不同的时间尺度上。首先，入射光子激发荧光团分子的时间为飞秒(10-15秒)量级。其次，振动弛豫的无辐射内转换过程也非常快，在10-14 ~ 10-11 s之间。最后，荧光发射是一个缓慢的过程，大约发生在10-9-10-7 s左右。荧光寿命是指分子在发射荧光光子前处于激发态的平均时间。图1所示的指数衰减曲线说明了荧光发射时间的统计分布。单荧光团的荧光时间轮廓符合寿命常数τ的指数函数，而拉曼发射几乎与激发激光同时发生。由于拉曼信号比荧光信号的发射速度快得多，因此选择合适的时 ...
差，其受到热激发后，部分价电子获得能量克服共价键束缚，称为可以在晶格中自由运动的自由电子，而原共价键中出现一个空位，称为空穴。自由电子和空穴都是载流子，载流子则是可以运输电流的载体。由于本征半导体导电性较差，因此为了提高其导电性会在其中掺入少量杂质，形成杂质半导体。半导体PN结则是由一个P型半导体和N型半导体组合而成。N型半导体：N型半导体是在纯净的硅晶体中掺入五价元素（磷和砷）组成的。杂质中四个价电子与硅组成共价键，剩余一个称为自由电子（载流子）。因此N型半导体中载流子是自由电子。P型半导体：P型半导体是在硅中掺杂三价元素（硼）组成的。它和硅中价电子组成共价键时由于缺少一个价电子，从而形成空 ...
，要保持每个激发周期记录超过一个光子的低概率，这是因为在一个光子事件发生后，探测器和电子设备至少有几纳秒的死时间，在这段时间，它们不能处理其他事件。由于死时间，TCSPC系统通常被设计成每个激发周期只记录一个光子。如果现在一个激发周期内出现的光子数量>1，系统通常只记录第一个光子而错过后面的光子。这将导致直方图中早期光子的过度表示，这种效应叫做“堆积”。因此，将具有多个光子出现的循环概率保持在较低水平至关重要，如下图所示。为了量化上面的要求，必须为寿命测试设置可接受的误差限制并国产成人在线观看免费网站一些数学统计。出于实际目的，可以使用以下经验方法检测：为了保持单光子统计，平均只有20-100个激发脉冲中的 ...
拉曼光谱仪，激发光波长和能量分别为532nm和0.5mW。多层石墨烯的薄层阻抗在不同的注入偏压下通过另外一个Keithley 2400源表进行测量。由于离子液体注入到了石墨烯层因此红外发射率的调制很清楚。为了进一步表征表面多层石墨烯的注入过程进行了原位拉曼的测试。图1显示了在不同的偏压下的表面石墨烯的拉曼光谱。对于一个赞新的多层石墨烯，此处有三种拉曼模式：D（1321cm-1）、G（1580cm-1）和2D（2688cm-1），和之前所报道的一致。其中D峰表明了石墨烯中的缺陷所在，这可能是由于刻蚀和迁移过程所引起的。对于一个低于2V的注入偏压来说，拉曼光谱与原始光谱相似。然而当外加电压高于3V ...
，激光工作在激发状态。在Direct Modulation模式下，在模拟输入信号端口，外加数字信号，可能导致输出光失真。您可以通过我们的官方网站了解更多的国产欧美在线信息，或直接来电咨询4006-888-532。 ...
模式共用处于激发态的原子，所以它们会争夺这些原子。当仅存在2或3种模式时，这一点最为显着，因为每种模式都占总输出功率的很大一部分。因此，极化输出功率曲线的包络线的形状一定是非高斯的。而一旦理解了模式竞争的规律就能更好的理解输出功率曲线的形状：1个模式：在模式扫描期间，输出功率将平滑地变化，大致遵循高斯氖增益曲线的轮廓（减去激光阈值）。真正的激光器在整个模式扫描过程中可以是单模的唯一方法是，腔体大约为10厘米或更小，或者有一种额外的方法强制 SLM 操作（例如腔内的标准具）。但稍长的管子将在部分模式扫描中以单模式运行，其余模式为2模式。典型1mW随机偏振氦氖激光管的纵模扫描图显示了Melles ...
和360nm激发光下的PL光谱上图a 显示了 1T 和 2H MoS2 的典型拉曼振动，这表明通过 n-BuLi 处理和激光烧蚀步骤成功实现了相变。可以看出，1T 相 MoS2 有三种拉曼振动，分别对应J1、J2 和 J3 模式。由于成功相变到2H相，这些具有代表性的1T MoS2 拉曼模式在 MoS2 QDs中没有出现。因此，在 MoS2 QD 的拉曼光谱中只能观察到 E12g 和 A1g 模式（标记为红色）。此外，这两个峰移动到 382 cm-1（红移）和 402 cm-1（蓝移）。E12g 和 A1g 拉曼模式是唯一分别对应于平面内和平面外振动的强模式。这两种散射取决于层数和形成的材料类 ...
激光器双光子激发荧光（TPEF）显微镜，也称为双光子显微镜，是对活体组织深层三维成像的第1方法。深度成像是TPEF显微镜固有的优势，它使用了更长的激发波长（通常是近红外波段），因而其带来的散射比传统共聚焦显微镜中所使用的较短的可见波长更少。更长的波长同时也减少了来自散射光的背景照明，并增加了在更高深度处的对比度。目前，用TPEF显微镜可以获得1mm深度的体内大脑图像。在荧光显微镜中，当两个独立的光子被一种介质同时吸收时，就会发生双光子激发。这需要两个合适能量的光子在这样的介质上时间和空间上同时重合；通常来说这不需要非常大的激发光子通量，当然光子通量越大， 双光子同时被吸收的概率就越大。在TPE ...
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